время жизни и преобразование Лоренца
17 Фев 2018 07:01 #62
Как
Вы, разве не поняли, что Блаженный Мэтр опять попутал временной фактор. Он до сих пор думает, что цикл колебания по времени одинаковы и для ЭМ-поля и для звука. Поэтому и несет эту чушь.
и как акустика (акустика, Карл!) эта колышет гены?
Во-первых эта акустика лежит вне диапазона слышимости звуковых волн человеком. Во-вторых есть мотор, который создает звуковые колебания. это сердце. Возмущение колебаний сердца распространяется по организму, при этом тело колеблется с частотой биения сердца. Можно высказать предположение. что гены колеблются с этой частотой. На клеточном уровне имеется эта частота. Если воздействовать на организм с частотой колебаний сердца, то возникнет резонанс, амплитуда колебаний возрастет, и это плохо скажется на организме. Частоты 3-5 гц применяют для воздействия на толпу, при частоте 5-7гц у человека возникает чувство страха. При частоте 200-230 гц у человека возникают перебои с работой сердца. Вся эта информация взята из интернета derzhava.today/vliyanie-energij-na-povedenie-cheloveka/
Средняя скорость звуковых волн в центре Земли при температуре 5000градусов Кельвина равна 11км/сек
не думаю, якубовский, что Петрович-Гаряев поимел в виду ваши топорные звуки (мотора сердца) сферху в связи с его волновыми генами
Вообще-то я не претендую на знание биологии. Я просто хочу сказать что в организме человека, как и в любом макро-теле, имеет большое значение звуковые волны.
время жизни и преобразование Лоренца
17 Фев 2018 17:33 #67
Как
Поэтому Вам и Блаженному Ботанику и объясняют, что роль звуковых колебаний ИМЕННО в микромире не являются определяющей. За один цикл колебаний со скоростью звука самой молекулы, в молекуле и около нее происходит биллион колебаний других ЭМ-процессов определяющих и ее положение в пространстве и хим.реакции. Роль "звука" на хим.реакции просто нивелирована.
Поэтому Вам и Блаженному Ботанику и объясняют, что роль звуковых колебаний ИМЕННО в микромире не являются определяющей. За один цикл колебаний со скоростью звука самой молекулы, в молекуле и около нее происходит биллион колебаний других ЭМ-процессов определяющих и ее положение в пространстве и хим.реакции. Роль "звука" на хим.реакции просто нивелирована.
Вы не знаете физику поэтому так говорите. Электромагнитная волна имеет огибающую, частота которой сравнима с частотой звуковых волн. За большой несущей частотой, равной порядка 10^15 гц химические реакции просто не успевают и реагируют на огибающую электромагнитной волны. Эту огибающую образуют звуковые волны. Существует в физике понятие резонатора, собственная частота которого определяется размерами резонатора. Для прямоугольного резонатора длина волны равна
$\lambda=\frac{1}{\sqrt{n^2/a^2=m^2/b^2+k^/c^2}}$ Колебания сердца поддерживают эту собственную частоту резонатора, и звуковые волны модулируют электромагнитные колебания и оказывают воздействие на химические реакции.
время жизни и преобразование Лоренца
18 Фев 2018 07:21 #69
Как
Электромагнитная волна имеет огибающую, частота которой сравнима с частотой звуковых волн.
Вот отсюда по подробнее так как Волновой Гриб от гаряевского-генома опять замаячил на горизонте.
Под вопросы
1. Что такое за понятие огибающая электромагнитной волны???
2. Что понимается под тем, что эта частота сравнима с частотой звуковых волн? они измерены в одних единицах измерения? названия написаны на русском языке? или не что другое?
ps Корреспондент спрашивает директора сумасшедшего дома, какой тест является критерием для выписки. Мы наливаем полную ванну воды, кладем рядом чайную ложечку и большую кружку и предлагаем освободить ванну от воды. Корреспондент улыбается и говорит: Ну, любой нормальный человек возьмет кружку. Нет, говорит директор, нормальный человек вытянет пробку.
Вы не знаете физику поэтому так говорите. Электромагнитная волна имеет огибающую, частота которой сравнима с частотой звуковых волн.
Это не очень хороший термин - огибающая...
Есть огромная куча разных видов модуляций ЭМ волны, и частота их вовсе не всегда сравнима с частотой звуковых волн
При этом, полоса например телесигнала сравнима с МГц, отчего глобальные обобщения на звуковые волны тут очень оптимистичны
время жизни и преобразование Лоренца
18 Фев 2018 08:42 #71
Как
Если так рассуждать, то есть и "огибающая" у гравитационной волны (или модуляция...). И опять тут РЕШАЮЩЕЕ ЗНАЧЕНИЕ играет временной фактор. За время существования одной "огибающей" у гравитационной волны по всей видимости пройдет много тысячелетий по земным меркам, так, что видимое как-бы соответствие внешней формы не отражает саму суть явления, так как в принципе ВСЕ взаимодействия проходят лишь из за того, что положительные заряды притягиваются а отрицательные отталкиваются. Так, что в мире микро-мира приращением от дельта составляющий (похожей на звуковую волну в будущей динамике) можно пренебречь из-за ее малости воздействия на всех участников этого процесса.
и как акустика (акустика, Карл!) эта колышет гены?
Гены "слышат" спинорную составляющую мШЭИ. Основываюсь на работах Лачиняна и Шипова.А также на огромном дальнодействии и проникающей способности мШЭИ-акустики . Звук без этого не способен на такое.
время жизни и преобразование Лоренца
18 Фев 2018 09:59 #73
Как
У "генов" значит есть уши, если они что-то там слышат. Это интересно.
И эти "гены" оказываются могут читать, без глаз работы не признанных лже-пророков от науки, и проникать во все известные миры...
Впечатляет, давай Петя Г., заливай далее ...
и как акустика (акустика, Карл!) эта колышет гены?
Гены "слышат" спинорную составляющую мШЭИ. Основываюсь на работах Лачиняна и Шипова.А также на огромном дальнодействии и проникающей способности мШЭИ-акустики . Звук без этого не способен на такое.
Самое удивительно во всем этом, что акустические волны - волны совершенно другого типа, для которых в принципе не существует даже поляризации.
Канешна, можно приводить тонну бредовых статей, показывающих иное, но длят науки, до экспериментального обнаружения, они имеют смысл не более чем романы о Гарри Поттере.
время жизни и преобразование Лоренца
18 Фев 2018 10:13 #75
Чукчи не из Сибири ....
Ну, наверное мЭтр подразумевал, что акустические волны инициализируют ФОНОНЫ. Однако и тут действие временного фактора разрушает эти влажные мечты о виртуальном счастье.
ps Прежде чем бороться за свои права, уточни какие будут обязанности.
We have investigated static and dynamic properties of wet-spun DNA fibers in their C, A, and B conformations using the thermal neutron scattering. Over-damped and underdamped longitudinal acoustic umklapp phonons are observed in the vicinity of a hydration-dependent two-dimensional sheet of diffuse scattering perpendicular to the helix axis. A quantitative analysis of this mode is presented for the B-DNA sample in terms of a harmonic one-dimensional liquid, i.e., taking into account all orders of fluctuations. The resulting effective dispersion does not extrapolate to zero frequency at the position of the sheet.
We have measured the velocity of acoustic microwave phonons in fibres and films of oriented DNA. The sound velocity is found to be surprisingly isotropic and to decrease substantially during hydration of DNA. No optical modes have been detected in the frequency range covered from 5 to 120 GHz. The photoelastic constants are strongly anisotropic.
A fully atomistic model of B-DNA using the CHARMM (chemistry at Harvard molecular mechanics) force field is presented. Molecular dynamics simulations were used to prepare an equilibrium structure. The Hessian of interatomic forces obtained from CHARMM for the equilibrium structure was used as input to a large scale phonon calculation. The calculated dispersion relations at low frequency are compared with recently published experimental data, which shows the model to have good accuracy for the low frequency, vibrational modes of DNA. These are discussed in the context of base-pair opening. In addition to the widely reported modes at, or below, ∼12.5meV , a continuous band of modes with strong base-pair opening character is found up to 40 meV , which coincides with the typical denaturation temperature of DNA.
The effect of phonons and backbone disorder on electronic transport in DNA molecules is studied. The two-channel tight binding model and transfer matrix method are employed to calculate the localization length of a charge carrier inside the molecule. Whether the charge carrier is localized or extended in the molecule is shown by the localization length. It is shown that above a certain frequency, phonons can enhance electronic transport in DNA with backbone disorder, but below that frequency phonons can block electronic transport.
A detailed investigation of phonon modes in DNA macromolecules is presented. This work presents experimental evidence to confirm the presence of multiple dielectric resonances in the submillimeter-wave spectra (i.e., ∼0.01–10 THz) obtained from DNA samples. These long-wave (i.e., ∼1–30 cm−1) absorption features are shown to be intrinsic properties of the particular DNA sequence under study. Most importantly, a direct comparison of spectra between different DNA samples reveals a large number of modes and a reasonable level of sequence-specific uniqueness. This work establishes the initial foundation for the future use of submillimeter-wave spectroscopy in the identification and characterization of DNA macromolecules.
Each intact segment within a DNA molecule (i.e. a stretch of double helix without disrupted hydrogen bonds) can generate a low-frequency standing wave [Chou, K. C. (1984), Biochemical Journal, 221,27-31] of nearly identical frequency to that of other intact segments. Therefore, coupling among this kind of segment can lead to a spontaneous low-frequency resonance. Such resonance can also cause a local ‘DNA-quake’ to occur spontaneously, and this kind of quake-like motion can produce a sufficiently large ‘hole’ for larger intercalators to gain entrance into (and exit from) the DNA.
We have measured the dispersion of phonon line widths between frequencies of about 2 and 10 GHz in DNA films at relative humidities between 0 and 95%. The results show that the relaxation mode of the primary hydration shell retains its basic characteristics even in samples with very high water content. A modified mode coupling model is used to include both the collective nature of the sound wave and to describe the change in hydration explicitly. It enables us to describe the coupling between the phonons and the water relaxation mode at various water contents, and allows us to extract values for the primary shell relaxation time and coupling constants over the range of hydration studied. The primary shell relaxation time (∼ 40 ps) and coupling parameters remain nearly constant over the entire range of hydration. We have reanalyzed our earlier Brillouin data (taken as a function of temperature) in terms of two relaxation processes (primary plus a secondary shell contribution of about 2 ps at room temperature). This new analysis indicates that both processes follow a simple Arrhenius behavior with activation energies of 5 kcal mole−1 for the primary relaxation and 7 kcal mole−1 for the secondary relaxation. We also observe a rather broad central mode that can be fitted by a Lorentzian, and that may arise from direct (as opposed to coupled-mode) scattering from the primary relaxation mode.
We have used Brillouin scattering to measure the linewidths and frequencies of GHz acoustic phonons in Na- and Li-DNA films as a function of temperature between 300 and 140 K for samples that were dry, lightly, and heavily hydrated. The linewidths decrease with falling temperature and water contents, indicating that coupling to a water relaxation is the main source of phonon damping. The strength of the relaxation was determined using measurements of the phonon linewidth as a function of frequency, and confirmed by comparison of measured and calculated spectral profiles. The relaxation strength is anisotropic, being greater for phonons propagating perpendicular to the helix axis. The hydrated DNA exhibits both a rapid relaxation (≤ 10−11 s per radian) giving rise to a classical f2 damping, and a slower motion with a relaxation time that varies from ∼ 4 × 10−11 s per radian (primary hydration shell) to ∼ 2 × 10−12 s per radian (secondary hydration shell) at room temperature. In the frequency interval that bounds these relaxation times (∼ 4 to 80 GHz) we expect degrees of freedom associated with the primary hydration shell to be important. The sample with primary hydration follows a simple Arrhenius behavior with ΔH ∼ 5 kcal mole−1. The effective activation energy for the sample with secondary hydration is somewhat higher (indicating a more cooperative water relaxation) and varies strongly with temperature. The elastic moduli change much more than can be accounted for by relaxation, indicating the importance of water motion in softening interatomic potentials. The extent of the softening caused by the “unfreezing” of water motion is similar to the degree of softening caused by hydrating the sample.
Low-frequency vibrations in biomacromolecules possess significant biological functions. In this paper, the alpha-helix element is compared with a mass-distributed spring. Based on this, a set of intuitive and easily handled equations are derived for predicting the fundamental frequencies of helical structures in protein molecules. As shown in the equations, the fundamental frequency depends not only on the constituents of a helix itself but also on its microenvironment. The calculated results agree with the observations. The calculations also demonstrate that the low-frequency vibrations with wave number of approximately 30 cm-1 do not necessarily arise from motions that involve either all or very large portions of the protein molecule as previously thought; a piece of helix containing more than 10 residues and surrounded by a proper microenvironment can also generate such low-frequency motions. Furthermore , we illustrate that the low-frequency motions are closely related to the native state of a protein molecule. Upon denaturation, which is accompanied by a radical change of the relevant microenvironment, the original fundamental frequency also disappears. Consequently, this kind of special frequency termed activating low frequency can serve as a dynamic criterion in identifying whether a biomacromolecule is in its native state. The energy of a phonon excited by this kind of low-frequency vibration is of the same order of magnitude as the average enthalpy value per residue measured during conformational change in some protein molecules. Therefore, there must be some intrinsic relation between the allosteric transitions of protein molecules and their low-frequency motions.
We have used Brillouin spectroscopy to study the velocities and attenuation of acoustic phonons in wet-spun films of Na-DNA and Li-DNA as a function of the degree of hydration at room temperature. Our data for the longitudinal acoustic (LA) phonon velocity vs water content display several interesting features and reveal effects that we can model at the atomic level as interhelical bond softening and relaxation of the hydration shell. The model for interhelical softening makes use of other physical parameters of these films, which we have determined by gravimetric, x-ray, and optical microscopy studies. We extract intrinsic elastic constants for hydrated Na-DNA molecules of c11 ≃ 8.0 × 1010 dynes/cm2 and c33 ≃ 5.7 × 1010 dynes/cm2, which corresponds to a Young's modulus, E ≃ 1.1 × 1010 dynes/cm2 (with Poisson's ratio, σ = 0.44). The negative velocity anisotropy of the LA phonons indicates that neighboring DNA molecules are held together by strong interhelical bonds in the solid state. The LA phonon attenuation data can be understood by the relaxational model in which the acoustic phonon is coupled to a relaxation mode of the water molecules. Na-DNA undergoes the A to B phase transition at a relative humidity (rh) of 92% while Li-DNA (which remains in the B form in this range) decrystallizes at an rh of 84%. We find that our Brillouin results for Na- and Li-DNA are remarkably similar, indicating that the A to B phase transition does not play an important role in determining the acoustic properties of these two types of DNA.
A high resolution X-ray scattering method is used to measure spectra of the collective density oscillations propagating along the axis of a rod-like supra-molecular system made of a shear-aligned columnar hexagonal liquid crystalline phase of DNA dispersed in water. The dynamic structure factor is extracted from the spectrum using a generalized three effective eigenmode (GTEE) theory. The dynamic structure factor consists of three Lorentzian lines, one central Rayleigh and two symmetrically shifted Brillouin peaks, from which the phonon frequency and damping can be obtained. We investigated two systems: a 40 wt.% calf-thymus Na–DNA of molecular weight 8.4 × 106 Da (13 000 base pairs) in water, and 40 wt.% Na–DNA in 0.085 M MgCl2. The phonon dispersion relations obtained show an oscillatory behavior as a function of Q (magnitude of the scattering vector) in the range of 2 nm−1 to 30 nm−1, similar to that obtained from lipid bilayers before. The dispersion relation of 40 wt.% DNA rods in pure water, for example, starts with a linear dispersion at low Q with a high-frequency sound speed of about 3100 m s−1, similar to that observed in bulk water, reaching a maximum of ω = 12 meV at Q = 9 nm−1, going down to a valley at Q = 18.7 nm−1, coming up to a secondary (lower) maximum at Q = 25 nm−1 and eventually going down at Q = 30 nm−1. One major distinctive feature of the DNA systems from liquids is that the dispersion relation in the shear aligned DNA extends to a considerably higher Q than that observed in liquids. The extended range of Q includes values corresponding to those in the second Brillouin zone in a crystalline system. This latter feature implies that a DNA rod can be regarded approximately as a one-dimensional crystal, as far as the density oscillations are concerned. In the system with 40 wt.% Na–DNA in 0.085 M MgCl2, we observe a significantly greater phonon damping compared to the one in water.
A tandem Fabry-Perot interferometer has been used to locate Raman bands at 12 cm−1 (B-DNA) and 15 and possibly 12 cm−1 (A-DNA). The Raman shift of these bands is dispersionless and the scattering process appears to require quasimomentum conservation. We assign these bands to the lowest-lying Raman-active optic phonons.
The phonon propagation and damping along the axial direction of films of aligned 40wt%40wt% calf-thymus DNA rods are studied by inelastic x-ray scattering (IXS). The IXS spectra are analyzed with the generalized three effective eigenmode theory, from which we extract the dynamic structure factor S(Q,E)S(Q,E) as a function of transferred energy E=ℏωE=ℏω, and the magnitude of the transferred wave vector QQ. S(Q,E)S(Q,E) of a DNA sample typically consists of three peaks, one central Rayleigh scattering peak, and two symmetric Stokes and anti-Stokes Brillouin side peaks. By analyzing the Brillouin peaks, the phonon excitation energy and damping can be extracted at different QQ values from about 4 to 30nm−130nm−1. A high-frequency sound speed is obtained from the initial slope of the linear portion of the dispersion relation below Q=4nm−1Q=4nm−1. The high-frequency sound speed obtained in this QQ range is 3100m∕s3100m∕s, which is about twice faster than the ultrasound speed of 1800m∕s1800m∕s, measured by Brillouin light scattering at Q∼0.01nm−1Q∼0.01nm−1 at the similar hydration level. Our observations provide further evidence of the strong coupling between the internal dynamics of a DNA molecule and the dynamics of the solvent. The effect on damping and propagation of phonons along the axial direction of DNA rods due to divalent and trivalent counterions has been studied. It is found that the added multivalent counterions introduce stronger phonon damping. The phonons at the range between ∼12.5∼12.5 and ∼22.5nm−1∼22.5nm−1 are overdamped by the added counterions according to our model analyses. The intermediate scattering function is extracted and it shows a clear two-step relaxation with the fast relaxation time ranging from 0.1 to 4ps
время жизни и преобразование Лоренца
18 Фев 2018 11:45 #86
Чукчи не из Сибири ....
Эко как прорвало Игоря из Одессы, который пытается утопить суть спора. Дело в том, что Блаженный Ботаник утверждает, что звуковые фононы изменяют кодоны на ДНК, а Вы приводите все ссылки о том, что фононы как отклик на возбуждения на ДНК имеют место быть.
ps - Передайте сторожу Генриху Адольфовичу, что это не тот лагерь!
Пусть привяжет овчарку и смотает колючую проволоку.
Ну, наверное мЭтр подразумевал, что акустические волны инициализируют ФОНОНЫ.
Кстати, ВладимырычЪ, а у фононов то поляризация ведь есть
Обычные акустические волны суть волны продольные. В частности, из динамика рабоче-крестьянской советской магнитолки Филлипс с MP3 выходят именно такие.
Продольные волны не имеют поляризации в принципе
Фононы же есть понятие, введенное для твердых тел, где могут быть и поперечные колебания.
У которых поляризация может быть.
время жизни и преобразование Лоренца
18 Фев 2018 13:48 #89
Чукчи не из Сибири ....
И не стоит забывать что речь идет о "жидких" био-кристаллах, так что требования введенные для твердых тел в этом случае почти выполняются.
ps У настоящего мужчины два верных друга: одному он говорит: "Лежать!", а другому: "Стоять!". Тут главное - не перепутать.
Я буду излагать материал о звуковых волнах, как я его понимаю, а не как официальная наука. Для звуковых волн можно ввести понятие скалярного [tex]\phi[/tex] и векторного потенциала A. Также можно ввести понятие напряженности звукового поля, "электрическую" и "магнитную", т.е. звуковые волны поперечные. Это получается чисто математически. Электромагнитные волны распространяются в вакууме и как у них образуются поперечные напряженности совершенно не понятно. С помощью моей математики все становится на свои места. и звуковые волны поперечные и электромагнитные. Для звуковых волн можно определить понятие заряда и тока,и записать уравнения Максвелла.
Это все о звуковых волнах, что я разработал.
Теперь общепризнанный материал об огибающих. Огибающей называется гладкая функция [tex]S(t)[/tex] [tex][/tex] , которая умножается на синусоидальное [tex]S(t)sinwt[/tex] и косинусоидальное [tex]S(t)coswt[/tex] колебание высокой частоты. Взяв сумму квадратов этой величины. получим огибающую [tex]S^2(t)cos^2wt+S^2(t)sin^2wt=S^2(t)[/tex]$. Таким образом высокочастотная составляющая поля уходит, а остается огибающая. Плотность энергии электромагнитного поля равна [tex]\epsilon=\frac{E^2+H^2}{8\pi}[/tex], т.е. плотность энергии электромагнитного поля в плоской волне равна огибающей. В данном случае звуковая волна выступает в роли огибающей. Звуковая волна изменяет свойство среды и электромагнитная волна реагирует. Говорят, что звуковая волна модулирует электромагнитную.
Для огибающей поляризации звуковой волны не нужна, достаточно продольная. Главное что она изменяет свойства среды и модулирует электромагнитную волну, т.е. умножает ее на величину [tex]S(t)[/tex].