чайник555 написал(а):ну как отвечать на бабью глупость?

ППГ написал(а):Даешь гендерное равенство ! Долой дискриминацию по половому признаку !

ППГ написал(а):Это все слова.
Вы кстати, так и не сказали, чему равна омега.
Ловите 640 МГц. На картинках MP3 герцы и килогерцы... И Вы еще удивляетесь, что научная общественность не в восторге?....
Если не можете все последовательно изложить, так и скажите.

А фразы рассеивается, поляризуются можно много использовать, но научного значения они не имеют, пока не будет приведена модель.
А уж поляризуется (модулируется) я вообще без комментариев оставлю, поскольку то что в скобках - это совсем другое чем до них...

ППГ написал(а):Опять заливаете:

Vladimirovich написал(а):Ловим на 640-660 КГц. МГц - описка. Можно и в МГц диапазоне ловить. Но там много помех. Много раз предлагал в молбиоле приехать к нам и поработать вместе. Предлагаю и вам. Отснимете, запишете.

Vladimirovich написал(а):Модели даны. Вот они:

Поляризационный аспект
биоголографии
В данной части представлена одна из версий биоинформационной работы
фотонов in vitro при использовании нашей оптико-радиоэлектронной аппара-
туры для дальней передачи управляющего генетического сигнала, а также по-
пытка понять аналогичную работу хромосомных фотонов in vivo. Это относится
к биознаковой поляризации лазерного света, т.е. к голографированию. Такие
функции фотонов реализуются при сканировании (считывании) генетических
наноструктур-доноров лучом специального двухмодового лазера. Биосистемы
также способны к сканированию-коррекции (компьютингу) самих себя соб-
ственными когерентными излучениями хромосомного континуума в диапазоне
250-800нм. Мы лишь повторяем эндогенные нанотехнологии in vitro. При та-
ком компьютинге, будь то в живом организме или при его искусственном по-
вторении человеком, образуется пул широкоспектральной волновой информа-
ции, которую организмы используют для собственной регуляции, а мы берем
эту информацию для положительного целенаправленного управления метабо-
лизмом биосистем.
Приведена математическая модель поляризационно-динамических ак-
тов выбранного изменения метаболизма биосистем посредством лазерного
голографирования-компьютинга in vitro-in vivo. Обсуждаются общие механиз-
мы таких актов естественного и искусственного управления биосистемами, а
также некоторые детали способа и устройства для практической работы в этом
направлении [Тертышный, Гаряев, 2007 www.wavegenetics.jino-net.ru ].
Понятие и термин «голография» происходят от двух греческих слов – «це-
лый» и «образ». До недавнего времени существо голографии сводилось к тех-
ническому методу полного пространственного (3-мерного) и пространственно-
временного (4-мерного) изображения объекта. Теперь понятие голографии
кардинально расширилось и распространяется на структуры и функции коры
головного мозга [Pribram , et al, 1974] и генетического аппарата организмов.
Если мы говорим о генетической памяти, то это значит, что хромосомный кон-
тинуум, как квантовый биокомпьютер, оперирует 4-мерными волновыми обра-
зами своей собственной динамической структуры для стратегического управ-
ления метаболизмом и собственной 4-мерной структурой [Gariaev et al, 2001].
При фазовом (прозрачном) строении голографируемого объекта по всему
пространству получается полное и детальное его изображение. Впервые метод
голографирования предложен Д. Габором в 1948 году и существенно дополнен
отечественными учеными. Метод основан на интерференции когерентного из-
109
лучения любой природы. Например, на фотопластинку одновременно с «сиг-
нальной» волной, рассеянной объектом, направляют в обход объекта «опор-
ную» или эталонную волну от того же источника света. Возникающая при ин-
терференции этих волн картина, содержащая полную информацию об объекте,
фиксируется на фоточувствительной поверхности. Она называется голограм-
мой. При облучении голограммы или ее участка опорной волной можно уви-
деть объемное изображение всего объекта. Голография широко используется
в физике и различных областях техники (в частности, для распознавания об-
разов и кодирования информации), в акустике (для обнаружения внутренних
дефектов в ответственных металлических конструкциях, например, в атомных
станциях) и т.п. Голография имеет большие перспективы при создании объем-
ного кино и телевидения.
Под гено-голографическим биоуправлением мы понимаем стратегическое
управление морфогенезом, биохимией и физиологией развивающегося и взрос-
лого организма с использованием хромосомных управляющих акустических,
световых и/или электромагнитных образных генетических воздействий. Это
работа генома как квантового биокомпьютера. При управлении биологически-
ми системами in vitro-in vivo происходит передача голографической информа-
ции от донора к реципиенту. В ходе проведения лазерно-голографических экс-
периментальных работ на растениях в 1997 году было физико-математически
обосновано явление голографической трансляции информации от донора к
реципиенту [Gariaev et al., 2000; Гаряев и др., 2000; Гаряев и др., 2000; Гаряев и
др., 2001(а); Гаряев и др., 2001(б); Gariaev et al., 2004]. Суть этого явления со-
стоит в прохождении особого сканирующего лазерного излучения через полу-
прозрачные биологические ткани и клетки — доноры волнового эквивалента
генетико-метаболической информации. Доноры здесь выступают как гологра-
фические модуляторы зондирующего света. Эта модуляция, собственно, и яв-
ляется поляризационно-фазовым голографированием структуры и мобильного
метаболического (в т.ч. генетического) статуса донора. В результате возникает
сложный динамический реестр 4-мерных образов-команд, которыми опериру-
ет созданный нами квантовый биокомпьютер для управления организмами-
реципиентами. Такой искусственный квантовый биокомпьютер фактически в
существенно упрощенном варианте повторяет in vitro то, что делает наш гене-
тический аппарат в качестве естественного ДНК-волнового биокомпьютера in
vivo [Gariaev et al, 2001].
Для устойчивого и без искажений запоминания in vivo в лучевом потоке счи-
тываемой информации тогда же была предложена оптическая трактовка кле-
точных ядер как виброустойчивых поляризационных сенсор-преобразователей
динамической голограммы. В физическую основу такого преобразователя за-
ложен принцип избыточного кодирования каждой амплитудно-фазовой рас-
сеивающей точки объекта в виде поляризационных квазиколец Ньютона.
П.П.Гаряев
110
В наших экспериментах по регенерации поджелудочной железы у крыс (в
деталях об этом в следующей главе) проводилась виброустойчивая передача
поляризационно-динамической голографической информации от донора к ре-
ципиенту. При достаточно длительном и целенаправленном околорезонансном
экспонировании реципиента происходило явление голографического управ-
ления состоянием реципиента посредством искусственно транслируемой голо-
графической информации, исходящей от клеток и тканей донора. В результате
стволовые клетки реципиента получают информационный импульс к началу
дифференцировок в направлении постэмбрионального морфогенеза с полным
восстановлением поджелудочной железы у крыс. Мы не знаем, какие именно
типы (или тип) стволовых клеток задействованы здесь, это предмет будущих
исследований. В процессе работы выяснилось, что основной пул биогологра-
фической информации находится в поляризационно-динамических модуляци-
ях углов Эйлера. Это можно объяснить тем, что после частичного отражения
и прохождения лазерного луча через каждую точку биопрепаратов-доноров
возникают световые конуса рассеянного излучения, в котором исходящая от
лазера ортогонально-круговая поляризация преобразуется в пространственно-
коническое ее распределение. Здесь имеет место ключевое событие – взаимо-
действие рассеянного излучения световых конусов с поляризационной опор-
ной волной. Она синтезируется сенсором-преобразователем, в качестве кото-
рого могут выступать ассоциаты поляризационно активных клеточных ядер.
При таком взаимодействии возникают пространственно-распределенные по-
ляризационные квазикольца Ньютона. Живые клетки – это всегда метаболиче-
ски и поляризационно нестационарная среда. Тем не менее, свет, рассеянный
такой средой, дает квазикольца Ньютона, практически неподвижные друг от-
носительно друга и относительно начала координат, выбираемого в простран-
стве, в котором находится объект-донор. Это происходит из-за относительной
связанности точек донора между собой. Переменные углы Эйлера обусловлены
микроскопическими амплитудными колебаниями точек донора, соответствую-
щими динамическому состоянию клеток живого биологического объекта. Эти
переменные углы представляют собой углы между прямыми, касательными к
подвижным поляризационным квазикольцам, и осями координат, в которых
рассматриваются точки донора.
Кроме того, оказалось возможным передавать информацию от донора в
дальнюю зону, где располагался реципиент. Под дальней зоной, как обычно,
понимается расстояние, значительно превышающее длину волны лазерного
зондирующего сигнала. Для понимания и реализации этого процесса была
разработана концепция клеточных ядер – поляризационных квазиобъекти-
вов. Физика и принцип работы таких объективов состоит в том, что они как
поляроиды и одновременно как источники когерентного света (250-800нм),
находящиеся в среде цитоплазматического клеточного континуума, сканируют
Волновой геном. Теория и практика.
111
собственные и цитоплазматические модуляции поляризации. А это является
ключевым вкладом в синтез биоголограмм, и это же является наименее объ-
ясненной феноменологией.
Эти же факторы решают проблему динамической устойчивости поляри-
зационных голограмм, что оказалось особенно важно для работы с живыми
организмами. При любых микродвижениях лазерного луча относительно ска-
нируемого препарата-донора или донора относительно луча, например, вслед-
ствие сейсмической подвижности фундамента, на котором установлен лазер
и/или вследствие не стационарности донора вдоль клеток донора возникает
одна и та же относительно стабильная система поляризационных колец Нью-
тона. Иными словами, образующиеся при лазерном зондировании доноров по-
ляризационные биоголографические образы стабильны, не размыты и поэтому
распознаются биосистемой-реципиентом как регуляторные. При голографиче-
ском кодировании и трансляции информации удалось решить проблему допол-
нительного сохранения избыточности. Эта избыточность понимается здесь в
том смысле, что она связана с прямым и обратным Фурье-преобразованием, ко-
торое состоит, во-первых, в формировании и регистрации от каждой точки до-
нора квазиколец Ньютона и, во-вторых, в их обратном Фурье-преобразовании.
Прямое Фурье-преобразование дает систему квазиколец Ньютона для каждой
точки клеток донора, а обратное – преобразует эти кольца в аналогичные точ-
ки, находящиеся в дальней зоне на реципиенте. В итоге избыточность обеспе-
чивается тем, что при прохождении через клеточные ядра-квази-объективы,
каждая клеточная структура донора трансформируется в совокупность объем-
ных поляризационных конусов стоячей световой волны интенсивности. В слу-
чае частичного стирания или вибрационного размытия квазиколец Ньютона,
которые соответствуют некоторой точке реципиента, оставшаяся часть колец
оказывается необходимой и достаточной для правильного формирования со-
ответствующей точки донора.
В этом состоят основные отличия и преимущества описываемого в настоя-
щей работе способа и устройства голографического управления состоянием
клеток биологических систем. За счет вышеуказанных решений была получена
поляризационно-динамическая голографическая трансляция информации без
ее геометрического и масштабного искажений.
Отметим, что для получения голограммы возможно использование и не-
когерентного излучения. Однако в нашем случае использовался когерент-
ный свет для обеспечения множества обратных связей, которые придают, в
конечном итоге, биологическую активность передаваемой голографически-
модуляционной информации по световому, электромагнитному и акустиче-
скому каналам. Кроме того, в полезном сигнале, исходящем от донора, пере-
дается поляризационная голограмма, промодулированная вибрирующими
квазикольцами Ньютона. Модуляция светового потока биотканью-донором
П.П.Гаряев
112
передается квадратичным фотодетектором. Он встроен в лазерную трубку. За
счет этого модуляция трансформируется в переменный электромагнитный сиг-
нал. Существенно, что модулирующая вибрация колец Ньютона (колец интен-
сивности) отображает кодовую поляризационно-фазовую динамику каждого
микро-фрагмента донора, например, ЖК-хромосом. В свою очередь, микро-
динамическая вибрация этих колец (и прямых касательных к ним) передает
динамику углов Эйлера. Вся эта знаковая динамика (голографическая и «ключ
замковая») резонансно воздействует на биосистему-реципиент, например, на
ЖК-хромосом, перепрограммируя их изоморфно донору.
Таким образом, поляризационно-динамическая модуляция светового пото-
ка, представленная квазикольцами Ньютона, трансформируется при их движе-
нии в электромагнитный сигнал, который модулирует несущую частоту гармо-
ник генератора импульсов, регулирующих микросмещения зеркал лазерного
резонатора. Максимум глубины модуляции полезного сигнала приходится на
диапазон частот от 0,5 МГц до 1,5 МГц, что легко обнаруживает и принимает
практически любой средневолновый радиоприемник.
Кроме того, следует добавить также и то, что при многократном прослуши-
вании таких аудио сигналов, нами обнаружена их биологическая активность.
Это относится ко многим записям на любой носитель от живых и неживых
объектов-доноров. Подробнее результаты наших наблюдений будут излагать-
ся в последующих публикациях.__
Дополнительные теоретические
модели
Полученные данные по значимости шире, чем демонстрация возможности вол-
нового защитного антидот-эффекта и требуют теоретического осмысления,
поскольку затрагивают стратегические (квантовые) механизмы работы гене-
тического аппарата многоклеточных биосистем. Мы предлагаем три формали-
зованные гипотезы волновых событий при считывании с биоструктуры-донора
генетико-матаболической волновой информации, дистантной адресной пере-
даче ее, введении в биосистему-акцептор и управлению ее метаболизмом.
1. Эндогенные поляризационно-голографические события в биосистемах.
Волновые информационные сценарии, разворачивающиеся как в самой био-
системе, так и в процессе считывания их лазерным лучом, на первом этапе
происходят на фотонном уровне. Этот уровень рассмотрим подробно. В на-
ших работах [Прангишвили, Гаряев и др., 2000(а); Прангишвили, Гаряев и др.,
2000(б)] были даны двух- и трехмерные модели биоголографического управ-
ления построением пространственной структуры многоклеточных организмов
в процессе эмбриогенеза. В первом приближении, при условии относительно
стационарных состояний в биосистемах (финальные стадии морфогенезов),
эти модели достаточно реалистичны. Однако в живых организмах статика и
динамика парадоксально совмещены. Взрослый организм пространственно
относительно статичен в макромасштабе и существенно меняется в этом плане
только на стадиях глубокого старения. Вместе с тем, эта статика обеспечивается
внутренней пространственно-временной динамикой метаболических процес-
сов на микроуровне организации биосистем. Это обусловлено тем, что процесс
метаболизма является мобильной совокупностью биохимико-биофизических
пространственно-временных преобразований микроструктуры организма.
С учетом нестационарности структуры биосистем предлагается более разви-
тая модель эндогенных информационных поляризационно-голографических
управляющих процессов в многоклеточных организмах, реализуемых прежде
всего на уровне генома. Модель отображает биоголографический аспект ме-
таболизма в целом и поэтому включает в себя биоморфогенез в качестве его
частного случая. Модель использует существующий физико-математический
формализм для поляризационной голографии, но экстраполирует его на ве-
роятные эндогенные аналогичные процессы в генетическом аппарате много-
клеточных организмов.
Волновой геном. Теория и практика.
139
В основу модели заложены также наши экспериментальные исследова-
ния с использованием специального двухполяризационного He-Ne лазера
( = 632,8нм), имеющего две ортогональные, связанные между собой опти-
ческие моды, о чем говорилось выше. При взаимодействии лазерного пучка
такого квантового генератора с веществом в режиме динамического гологра-
фирования на встречных пучках, происходят акты одновременной записи-
считывания неизвестной ранее информации о динамических вращательно-
колебательных процессах на оптическом и атомно-молекулярном уровнях.
Особенно интересны полученные таким путем сведения о генетических струк-
турах и/или о живых клетках. Все информационные структуры организмов,
включая ДНК, РНК и белки, обладают оптической активностью, то есть спо-
собностью вращать плоскость поляризации света и дихроичностью – разно-
стью поглощений право- и левополяризованного света. Модуляции поляри-
зации, коррелирующие со структурно-функциональным состоянием того или
иного метаболита, выступают как уникальное по своей емкости вместилище
информации о метаболизме и его динамике. И вместе с тем – это канал меж-
клеточных фотонных биознаковых контактов. Такие особенности процессов
в поляризационно-голографическом варианте, по-видимому, присущи рабо-
те генома как биокомпьютера. Это позволяет моделировать их с использова-
нием упомянутого лазера. Он способен к поляризационно-голографической
записи, считыванию, дистантной передаче и введению волновой командной
генетико-метаболической информации от одной биосистемы к другой. Кроме
того, такой лазер осуществляет конверсию зондирующих биосистему фото-
нов в широкополосный электромагнитный спектр с частотами от 2 до 0 по
механизмам локализации-делокализации фотонов. При этом, видимо, сохра-
няется квантово-нелокальная (телепортационная) поляризационная связь по
всему набору частот, включая радиоволновые. Использование такого лазера
как считывающе-передающую фотонно-радиоволновую систему, имитирую-
щую аналогичные волновые биокомпьютерные знаковые нелокальные про-
цессы межклеточных коммуникаций, дало возможность осуществить дальнюю
волновую передачу управляющей генетико-метаболической информации от
биосистем-доноров к биосистемам-акцепторам. В свете этого факта пред-
ставляется существенным попытаться дать версию более развитого форма-
лизма биознаковых фотоннно-поляризационно-голографических процессов в
хромосомном аппарате высших биосистем, тем более, что радиоволновой эк-
вивалент этих процессов обладает ярко выраженными морфогенетическими
потенциями.
Запишем векторный дифракционный интеграл Кирхгофа в параксиальном
приближении, описывающий волновое, например фотонное поле, сформиро-
ванное нестационарным фрагментом биоструктуры. Такое фотонное поле мо-
140
жет излучаться жидкокристаллическим континуумом хромосом (ЖКХ) in vivo.
Вид такого излучения может выражаться следующим соотношением:
(1)
где c — скорость света; — частота; x0, y0, z0, t0 и x, y, z, t – соответствен-
но пространственно-временные координаты точки фрагмента ЖКХ и точки на-
блюдения; r – расстояние между этими точками; S0, T0 — пространственно-
временной интервал, занимаемый ЖКХ; dS=dx0, dy0 .
В уравнении (1) Eob(x0, y0, z0, t0) — распределение амплитуды поля за ЖКХ.
Если рассматривать процессы голографирования образцов биотканей-доноров
используемым лазером, то это поле имеет место для каждой поляризационной
моды, которые между собой ортогональны и независимы до тех пор, пока не
произойдет поворот плоскостей их первоначальных положений векторов по-
ляризованных одночастотных и несколько смещенных по частоте друг отно-
сительно друга волн со средней частотой 0, распространяющихся вдоль оси
z, с вектором Джонса. Еще раз напомним, что для хромосом характерна высо-
кая оптическая активность, выражающаяся в дисперсии оптического враще-
ния и круговом дихроизме, что является необходимым условием применения
формализма.
(2)
Поле E0 проходит через нестационарный фрагмент ЖКХ с матрицей
Джонса
Для упрощения будем считать, что нестационарность ЖКХ не является
функцией частоты просвечивающего света.
Обе поляризационные моды когерентного света лазера деполяризуются
гено-знаковой акустикой ЖКХ и частично эллиптически поляризуются. При
этом они могут интерферировать с образованием спекл-структуры, а суммар-
ная их интенсивность «перетекает» из моды в моду по пути, постулированному
ранее [Прангишвили, Гаряев и др., 2000(а)]. Это, в свою очередь, приводит к
модуляции радиоволн, образующихся из хромосомных фотонов по механизму
их делокализации [Прангишвили, Гаряев и др., 2000(б)].
Волновой геном. Теория и практика.
141
Модифицированный вектор Джонса каждой из прошедших ортогонально
поляризованных волн непосредственно за объектом может быть представ-
лен в виде частично когерентных ортогональных компонент эллиптической
поляризации
(3)
где – знак некогерентного сумми-
рования амплитуд, который введен для частично поляризованного света; EA
— комплексная амплитуда компоненты одного базиса; EB — комплексная ам-
плитуда компоненты другого, ортогонального ему и некогерентного.
В биологической системе в составе ЖКХ (при наличии только одной по-
ляризационной компоненты) используем в качестве гипотетической опорной
волну, прошедшую, например, через бесконечно узкий временной затвор, име-
ющий -образную характеристику временного пропускания. Такой затвор пол-
ностью деполяризует изначально поляризованную волну. Полученная позади
затвора волна обладает сплошным спектром во всем диапазоне с равномерно
распределенной спектральной плотностью, а модифицированный вектор опор-
ной волны имеет вид ортогонального базиса эллиптической поляризации:
(4)
где — амплитуды; — соответственно началь-
ные фазы двух взаимно некогерентных компонент.
Для нашего случая, где используется сразу две поляризационные компо-
ненты, не требуется вышеуказанного допущения о наличии бесконечно узкого
временного затвора, и тогда суммарное поле в плоскости поляризационной го-
лограммы имеет вид:
(5)
П.П.Гаряев
142
Реальная часть последнего уравнения (5) представляет напряженность
электрического вектора суммарной волны.
(6)
Параметры суммарного эллипса p и g определяются через компоненты эл-
липса поляризации каждого из базисов А и В, как в работе [14]
(7)
Эндогенная биологическая регистрация поля суммарной волны (5) в со-
ставе ЖКХ, как базовом элементе ДНК-волнового биокомпьютера, предполага-
ет наличие в организмах поляризационно-чувствительной среды, которая так
же, как и нестационарный фрагмент биологического объекта, например ЖКХ,
спектрально не селективен во всем диапазоне действующих частот.
За счет поляризационных характеристик индуцирующего света в свето-
чувствительной регистрирующей среде ЖКХ наводятся фотоанизотропия и
фотогиротропия. Для описания векторного фотоотклика поляризационно-
чувствительной среды введены функции изотропной s, анизотропной L- и
гиротропной G- реакций, которые постоянны для всех частот действующего
излучения. Используя матрицы Джонса и правила их построения для случая
частично поляризованного индуцирующего излучения, для результирующей
матрицы Джонса получаем
(8)
где
Волновой геном. Теория и практика.
143
В (8) длина исходной просвечивающей эндогенной волны
(например, фотонное излучение хромосом in vivo); d — толщина регистрирую-
щей ЖКХ; n0 — комплексный коэффициент преломления ЖКХ в исходном, не-
облученном состоянии; (I1+I2)A и (I1+I2)B — первый параметр Стокса,
(I1-I2)A и (I1-I2)B — второй параметр Стокса, (I±-I±)A и (I±-I±)B — четвертый
параметр Стокса для A и B компонент; A и B — углы ориентации большой оси
эллипса поляризации соответственно для A- и B- компонент, отсчитываемые
против часовой стрелки относительно оси x.
Выразив в (8) параметры Стокса через параметры pA, pB, gA ,gB для матрицы
голограмм, представленной в виде суммы трех матриц во всем диапазоне дей-
ствующих частот, получим
(9)
где M0 — матрица, описывающая недифрагированный пучок,
; (10)
M-1 — матрица, описывающая мнимое изображение,
(11)
с матричными элементами
П.П.Гаряев
144
M+1 — матрица, описывающая действительное изображение
(12)
с матричными элементами
Здесь mijmij(x0,y0,z0,t0) — зависящие от координат и времени элементы
двумерной матрицы нестационарного фрагмента ЖКХ. Исходя из условия от-
бора оптимальных гомеостатических состояний в биологических объектах, со-
отношения между функциями реакции среды могут быть следующими:
s = L L = -G , (13)
и выражения (11) и (12) значительно упрощаются. Условия (13) выполня-
ются с большой точностью для очень большого класса поляризационно чув-
ствительных сред.
При выполнении условий (13) матрицы M-1 и M+1 имеют следующий вид:
(14)
(15)
Волновой геном. Теория и практика.
145
В (14) и (15) выделена матрица ЖКХ Mob, а через P обозначена следующая
матрица
где
P* Mob* — эрмитово сопряженные матрицы.
При условии эндогенного освещения полученной голограммы реконструи-
рующей эндогенной или экзогенной по отношению к биосистеме неполяризо-
ванной волной с комплексными амплитудами
и частотой '
(16)
прошедшая через биологическую голограмму волна формируется в виде
(17)
где S — размер фрагмента голограммы ЖКХ; r‘- расстояние между точкой
на поверхности голограммы и точкой наблюдения.
Затем, последовательно подставляя в (17) выражения для матриц (10), (14)
и (15), определим сформированные голограммой нулевое, мнимое и действи-
тельное изображения. И только теперь определим, какую эндогенную и/или
экзогенную волну для организма необходимо использовать в качестве рекон-
струирующей, чтобы получить в мнимом виде восстановление нужного нам
фрагмента волнового образа формирующейся биосистемы. Для этого необ-
ходимо определить собственные векторы и соответствующие им собственные
значения матрицы P. Оказывается, что с точностью до постоянного множите-
ля собственные векторы матрицы P суть и с соответствующими соб-
ственными значениями
П.П.Гаряев
146
и .
Отсюда следует, что восстановление производится волной, идентичной ис-
пользованной при записи опорной волной. А так как, вероятно, в биосистемах
на уровне ЖКХ запись и восстановление происходят или одновременно, или
с соблюдением последнего условия, то реконструированное мнимое изобра-
жение соответствует истинному, и оно не подвержено никаким искажениям.
Последнее принципиально важно для сохранения волновых образов-векторов
морфогенеза, компенсирующих физиолого-биохимическую и механическую
нестационарность биосистемы в целом и ее ЖКХ, в частности. Тем не менее,
нестабильность стратегических фотонных образов структуры организма будет
иметь место, но на больших временных отрезках при старении организма и его
патологических состояниях, например, в случае канцерогенеза.
Для прошедшей без дифракции волны нулевое изображение имеет вид:
(18),
а мнимое и действительное изображения соответственно представляются
в виде
(19)
(20)
где
Волновой геном. Теория и практика.
147
Интегралы, входящие в (19) и (20), решены в линейном приближении для
расстояний r и r’ и для бесконечно больших областей интегрирования S, S0,
T0, . Интегралы по S и имеют характер соответственно пространственной
и временной -функции. Окончательные выражения приводят к следующим
выражениям для сформированной пространственно-временной поляризаци-
онной голограммы. Для сформированного мнимого изображения при
из (19) имеем
(21)
Анализ последнего соотношения показывает, что с точностью до множите-
ля в нем отображено полное восстановление как пространственно-временной
структуры, так и поляризационных характеристик поля его нестационарной
объектной волны, прошедшей, например, через ЖКХ. Эти фотонные и/или ра-
диоволновые динамичные структуры, вероятно, используются многоклеточны-
ми организмами для собственной организации в собственных пространстве-
времени, поскольку эти структуры-образы полностью сохраняют истинный
калибровочный масштаб без искажений, накладываемых нестационарностью
биосистем, и воспроизводят их в адекватных для развивающегося и взрослого
организма измерениях. По реконструированным волновым градиентам счи-
танных поляризационных голограмм осуществляется 4-мерная организация
метаболических потоков, клеточной архитектоники и морфогенетических дви-
жений в ходе эмбриогенеза, а также частичная регенерация биосистем при их
повреждениях. Иными словами, происходит калибровка динамичного потен-
циального пространства-времени биосистемы.
Из (20) для действительного изображения при имеем
(22)
П.П.Гаряев
148
Из (22) следует, что на расстоянии , симметрично мнимому
изображению (19) относительно голограммы, формируется изображение с
псевдоскопической пространственной структурой объектного фрагмента поля
ЖКХ. При этом происходит обращение его временного профиля с временной
задержкой, вызванной прохождением светом расстояния , равно-
го расстоянию от точки наблюдения до действительного изображения, с преоб-
разованием состояния поляризации, определяемым видом матриц PA* и PB*.
Поляризационно-голографическое биоуправление мы понимаем как эн-
догенное или искусственное изменение состояния и структуры клеток реци-
пиента в результате управляющих голографических воздействий со стороны
донора. В нашем случае голографический сигнал, модулированный здоровыми
клетками донора, транслируется и записывается на больных клетках реципи-
ента в виде голограммы. Далее процесс управления происходит следующим
образом. Вначале с измененных клеток реципиента под действием восстанав-
ливающей волны считывается голографическое изображение здоровых кле-
ток донора. Оно реконструируется в терагерцовом диапазоне волн в виде объ-
емного изображения, охватывающего каждую клетку реципиента вместе с ее
наполнением.
трим эти процессы более детально.__

В принципе существует два вида источников восстанавливающей волны.
Первый из них – эндогенный. В этом случае процессы протекают за счет вну-
тренних резервов, т.е. «внутреннего» излучения соседних клеток. Второй вид
– экзогенная реконструкция, когда источниками являются внешние излучате-
ли. Оба вида источников «работают» в клетках реципиента и действуют одно-
временно и постоянно, восстанавливая и дополняя одно и то же изображе-
ние здоровых клеток донора. По градиентам интенсивности восстановленного
изображения донорной клетки, как по чертежу, происходит рост и регенерация
больных клеток реципиента. Клетки реципиента играют при этом роль фото-
пластинки, на которой записана голограмма здоровых клеток донора. Процес-
сы роста и регенерации, протекающие аналогично процессам фототропизма,
занимают определенное время. В результате «больные» клетки реципиента ча-
стично переходят в разряд здоровых, а частично разрушаются. Продукты рас-
пада разрушенных клеток выводятся из организма реципиента.
Таким образом, в процессе замещения клеток реципиента здоровы-
ми клетками, аналогичными образу донора, происходит поляризационно-
голографическое управление, состоящее в «прорастании» биомассы больных
клеток реципиента в предложенную им динамическую голографическую фор-
му клеток здорового донора. Следовательно, в процессе управления форма и
динамическое состояние клеток реципиента постепенно меняются под дей-
ствием управляющего сигнала – «установки», полученной от донора.
Разумеется, такая «установка» намного сложнее той «установки», которая
встречается в простых системах управления. Она задает пространственные
Волновой геном. Теория и практика.
149
распределения терагерцового сигнала, по градиентам которого происходит
рост и формирование живых клеток в реципиенте. Таким образом, процессы
роста и формообразования реципиентных клеток протекают по биохимиче-
ским законам, управляющим их жизнедеятельностью, а сигнал «установки»
только задает программу роста структуры молодых здоровых клеток и модуля-
цию протекающих в них процессов.
Для более полного описания механизма внутренней работы голографи-
ческого циркулярно-поляризованного информационно-лазерного преобра-
зования в живом организме необходимо понимание основ поляризационно-
динамической теории голографии и обмена информацией между живой здо-
ровой клеткой донора и всеми другими клетками, входящими в состав орга-
нов и тканей больного организма. При таком описании мы используем работу
[Денисюк, 1974], разработавшего основы регистрации и реконструкции голо-
графического построения изображений материальных структур. Нам удалось
экспериментально доказать, что помимо регистрации и реконструкции изобра-
жений возможно и внутриклеточное видоизменение биологических структур
реципиента по схеме восстановленного изображения донора, записанного на
голографических структурах реципиента.
Трансляция модуляционной информации от донора к реципиенту проис-
ходит посредством прямолинейно распространяющихся продольных взаимно
проникающих волн, несущих многоуровневую модуляционную информацию.
Для ближней зоны передачи информации можно применять понятие клеточ-
ных ядер — оптических поляроидов, а для дальней – понятие квазиобъектива
(см. предыдущую статью данного сборника). Рассмотрим описание такого про-
цесса, предложенное для регистрации цветных голограмм без использования
лазеров [Александров, 1998]. Адаптируя его к биологической системе, опи-
шем необходимые условия для реализации некогерентного поляризационно-
голографического метода управления. Следует заметить, что в этих системах
при микроскопическом их изучении, давно обнаружили как микроскопические
поляризаторы, то есть ядра клеток, так и оптически активные белковые веще-
ства, которые вращают плоскость поляризации проходящих через них излуче-
ний. Эти процессы давно известны исследователям [Bischof, 1995], однако до
сих пор наблюдаемое явление не было ни объяснено, ни использовано.
Пусть под углом 1 от произвольной точки биологического объекта-донора
свет попадает на первый внутриклеточный поляризатор и далее проходит че-
рез оптически активную среду, например, через биологический белок. Пройдя
через второй клеточный поляроид, свет падает на регистрирующую биологи-
ческую среду реципиента.
После прохождения первого поляроида амплитуду волны можно записать
в виде , где — фаза волны;
— вещественная амплитуда световой волны после прохождения поляризатора
П.П.Гаряев
150
P1; 1 — угол, определяющий положение первого поляризатора в выбранной
системе координат. Далее свет проходит оптически активную среду (белок) и
плоскость его поляризации поворачивается на угол , который зависит от угла
преломления 2 при фиксированной толщине d оптически активного белка:
(3)
где b — постоянная вращения вектора поляризации. Из этой формулы вид-
но, что поворот векторов поляризации не зависит от длины зондирующей вол-
ны (в формулу не входит длина волны ), а зависит только от вращательной
степени активности среды b, ее толщины d и угла преломления этой среды 2.
С учетом введенных обозначений амплитуда световой волны имеет вид:
где — передаточный
коэффициент.
После прохождения через второй биологический поляризатор скалярная
амплитуда волны в плоскости поляризации имеет вид:
где — передаточный коэффициент, 2 — угол, определя-
ющий положение второго поляроида в выбранной системе координат.
Тогда интенсивность света будет равна
(4)
где T — передаточный коэффициент для интенсивности, I0 — интенсив-
ность света, рассеянного некоторой точкой, расположенной на зондируемом
биологическом объекте — доноре. Подставив выражение (3) в (4), получим
(5)
Анализируя полученное уравнение (5), можно заметить, что закон распре-
деления интенсивности поляризационных полос в этой формуле аналогичен
известному закону распределения интенсивности интерференционных полос
в зонной решетке Габора, т.е. представляет собой осевую голограмму точки
объекта. Кроме того, величина интенсивности зависит от величины угла 2, а
при 2 = const, и I = const само распределение интенсивности света должно
иметь вид чередующихся темных и светлых поляризационных колец с пере-
менным периодом.
Если учесть, что 2 зависит от величины коэффициента преломления опти-
чески активной среды, в качестве которой в нашем случае выступает белок
клетки, то можно записать значение cos2:
Волновой геном. Теория и практика.
151
(6)
С учетом выражения (4) перепишем уравнение (5) в виде
.
Пренебрегая рефракцией, то есть при 2 = 1, получим выражение для
cos2:
(7)
где L — расстояние от точки биологического объекта (донора) до плоско-
сти регистрации голограммы (реципиента), а r — расстояние от осевой линии,
проходящей через центр регистратора голограммы до точки, в которую попада-
ет луч, исходящий от точки биологического объекта-донора.
Предположим, что поляризационные элементы установлены параллельно,
то есть 1 = 2 . Тогда, подставив (6) в (4), получим
. (8)
Из последнего выражения видно, что закон распределения интенсивности
света в плоскости регистрации реципиента есть функция, зависящая от поло-
жения голографируемой точки, находящейся внутри или на поверхности био-
логического объекта-реципиента.
При нормальном падении луча света на первый поляроид (1 = 0), когда на-
блюдается максимальная величина интенсивности, угол поворота второго по-
ляроида 2 должен удовлетворять соотношению . Здесь
0 = bd — угол поворота поляризации света при прохождении нормально па-
дающего луча через оптически активный белок клетки. m0 — число поворотов
плоскости поляризации на 1800 при прохождении нормально падающего луча
через оптически активный белок клетки-реципиента. При этом распределение
интенсивности света исходящего от донора в плоскости регистрации голограм-
мы, где находится реципиент, примет вид откуда, ис-
пользуя формулы (4) и (7), получим
(9)
П.П.Гаряев
152
Внутри окружности радиуса r расположено N светлых (или темных) колец,
определяемых по формуле . Отсюда радиус N-го
кольца можно определить по формуле .
Для сравнения приведем распределение интенсивности в обычной коге-
рентной осевой голограмме точки, получаемой в результате интерференции
объектной сферической и опорной плоской волн
(10)
где . Сравнивая выражения (10) и (9), можно отметить, что аргу-
менты косинусов отличаются масштабным множителем, пропорциональным
характеризующим вклад оптически активной среды в общий путь света.
В декартовой системе координат распределение интенсивности для голо-
граммы точки (8) можно записать в виде
(11)
где
Голограммой места донора является суперпозиция распределений (11), а
распределение интенсивности в голограмме реципиента имеет вид
(12)
Отсюда можно записать импульсную характеристику (или голографическую
функцию размытия точки) следующим образом:
. (13)
Голографическую передаточную функцию можно определить, исходя из
Фурье-преобразования выражения (13). Напомним, что в эту формулу не вхо-
дит длина волны зондирующего сигнала, так что эта волна может быть выбрана
в широком спектре волн светового, электромагнитного и акустического диа-
пазонов. Полученная голограмма содержит полную информацию о простран-
ственных координатных характеристиках голографируемого объекта-донора
Волновой геном. Теория и практика.
153
или о пространственном распределении всех точек донора относительно пло-
скостей регистрации голограмм реципиента.
Таким образом, полученное решение задачи, вообще говоря, аналогич-
но традиционному. В то же время предложенный метод принципиально от-
личается от известных интерференционных методов и имеет определенные
преимущества.
Во-первых, вместо некоторой длины волны с ее монохроматичностью и
когерентностью используется дисперсионная вращательная способность опти-
чески активной среды b и пространственная локально-распределенная поляри-
зационная фильтрация. Этого вполне достаточно, чтобы при наличии собствен-
ных движений клетки-донора в условиях некогерентного широкоспектрально-
го облучения реципиента была записана поляризационно-динамическая голо-
грамма донора.
Во-вторых, этот метод позволяет раскрыть причины виброустойчивости
при регистрации и реконструкции голограмм без лазерных источников света
внутри биосистем в терагерцовом диапазоне волн. Его эффективность опре-
деляется величиной поляризационно-оптической вращательной способности
b и толщиной слоя оптически активной среды d. Известно, что вращательная
способность некоторых жидких кристаллов достигает 40000 град/мм, что при
использовании в голографическом информационно-лазерном преобразовате-
ле достаточно для поляризационно-голографической трансляции информации
и, следовательно, голографического управления структурами и процессами в
биосистемах.
Экспериментальные работы по волновому взаимодействию живых систем
активно начались с 1980-х гг. Сначала это были работы по взаимодействию
клеток [Киркин, 1981; Молчанов, 1985], а затем и по взаимодействию живых
организмов [Бурлаков и др., 1999]. Эти работы были успешно продолжены А.В.
Будаговским и соавторами [Будаговский, 1990; Будаговский, Евсеева, 1995; Бу-
даговский и др., 1997; Будаговский и др., 2001]. В итоге было показано, что в
природе имеет место коммуникационный обмен информацией нехимического
(волнового когерентного) происхождения. Такого рода обменные процессы,
идущие с участием биорегуляторных сигналов и происходящие без посредства
молекулярных и ионных носителей информации, были названы процессами
дистанционного межклеточного взаимодействия (ДМВ) [Будаговский, 2004].
Однако казалось невероятным, что слабые электромагнитные клеточные сиг-
налы могут оказывать управляющее влияние на фоне сильных электромагнит-
ных помеховых сигналов природного и техногенного происхождения. Тем не
менее, оказалось, что при когерентном приеме световые и другие электромаг-
нитные некогерентные шумы при усреднении обнуляются, тогда, как слабые
когерентные и детерминированные сигналы могут накапливаться [Тертышный
и др., 1997, 1998, 2000].
П.П.Гаряев
154
В последние годы эти работы получили дальнейшее развитие в Инсти-
туте проблем управления. В частности, было предложено использовать
поляризационно-динамическую голографию, позволяющую сформировать
малоподвижные поляризационные кольца. С целью передачи неискаженного
изображения каждой точки донора в удаленную зону реципиента был разра-
ботан сенсорный квази объектив, а на его основе была создана голографиче-
ская установка, предназначенная для экспериментальной проверки возмож-
ностей голографического управления.
2. Квантовая телепортация генетико-метаболической информации в пермис-
сивном варианте [Прангишвили, Гаряев, Максименко www.wavegenetics.jino-net.ru/zip/Teleport.zip ]
Приведенные выше биологические эксперименты по дальнему «переносу»
морфогенетической, точнее, генетико-метаболической информации от Донора
к Акцептору можно толковать с позиции нелокальных контактов по механизму
квантовой телепортации в пермиссивном варианте. Лазерная установка, фак-
тически квантовый биокомпьютер, о которой говорилось выше, кроме уникаль-
ной способности к волновому «переносу» морфогенетической информации,
осуществляет и конверсию красных когерентных фотонов в радиоволны ши-
рокого спектра. Именно они — претенденты на первичные акты считывания-
«переноса». При сканировании лазерным лучом биопрепаратов, или любых
веществ по сути осуществляется биологически активная спектроскопия особо-
го рода. Мы предложили предварительное объяснение этого явления [Гаряев,
Тертышный, Готовский, 1997], которое является первичным обоснованием но-
вого вида спектроскопии с условным названием — поляризационная лазерно-
радиоволновая (ПЛР-спектроскопия) [Прангишвили, Гаряев и др., 2000(б)].
Такая спектроскопия предназначена для исследования неизвестных ранее,
вращательно-колебательных квантово-молекулярных характеристик биоси-
стем, биотканей, твердых, жидких, газообразных веществ, а также плазменных
состояний. Используемый и описываемый здесь вариант ПЛР-спектроскопии
берет узкий оптический диапазон — красный свет, но в дальнейшем планиру-
ются модификации с диапазоном от УФ до ИК.
Настоящая версия установки — это He-Ne лазер (=632,8) с генераци-
ей двух ортогонально связанных по интенсивности, оптических мод, которые
мобильны, зависят от зондируемого объекта, и связаны таким образом, что
сумма их интенсивностей остается неизменной, независимо от сканируемого
препарата. При взаимодействии хотя бы одной моды с веществом, отражен-
ное или рассеянное излучение от которого возвращается в оптический резо-
натор, происходит перераспределение интенсивности этих оптических мод по
закону изменения поляризации, соответствующей новому состоянию после
Волновой геном. Теория и практика.
155
взаимодействия луча с динамичными микрополяризаторами, находящимися в
сечении освещаемой площадки исследуемого вещества. Динамичность микро-
поляризаторов определяется внутренней динамикой исследуемого объекта
(метаболизм, акустика хромосом и ДНК in vitro-in vivo, колебания кристалличе-
ских решеток и т.д.). Одна из мод лазера, в режиме возврата модулированных
фотонов в резонатор, способна в процессе взаимодействия с веществом быть
причиной излучения нашей установкой модулированных радиоволн широко-
го спектра, коррелированных с модуляциями в оптических модах излучения
лазера. Эти модуляции зависят от вращательных колебаний микроструктур-
ных компонентов (например, доменов жидких кристаллов хромосом in vivo-in
vitro) исследуемых веществ и их оптической активности. Частотный интервал
радиоволн, образующихся при конверсии из фотонов, в соответствии с теоре-
тической моделью (см. ниже), лежит в диапазоне от 2 до 0. Максимум такого
радиоизлучения располагается в районе 1 Мгц. Радиоволновой сигнал после
детектирования подается на АЦП компьютера со специальной программой об-
работки. На выходе регистрируется Фурье-спектр радиоизлучения, характери-
зующий поляризационно-динамические свойства изучаемых веществ, с кото-
рыми взаимодействует один из лазерных лучей, а также спектральную память
изучаемых веществ. Второй луч при этом возвращается в резонатор лазера для
создания резонансного взаимодействия с атомными осцилляторами газовой
смеси. Причиной конверсии фотонов в радиоволны, как мы полагаем, является
неупругое рассеяние и локализация света основной лазерной моды на системе
неоднородностей зеркал резонатора лазера. Механизм локализации (локали-
зация в неупругом канале рассеяния) описан ниже. В частности, мы полага-
ем, что в резонаторе существует также и упруго рассеянный локализованный
свет. Генерируемое лазером радиоволновое излучение способно «считывать
информацию», например, с препаратов ДНК или органов и тканей. Механизм
«считывания» напоминает механизм обычного индуцированного излучения.
Возможность «открывать и закрывать» лазерный резонатор позволяет локали-
зовать или «записать» в нем собственные «спектры» различных тестируемых
объектов. Радиоволновое излучение считывает и ретранслирует такие спек-
тры. При этом был обнаружен эффект спектральной памяти: в течение опреде-
ленного макроскопического времени воспроизводятся радиоволновые спек-
тры объектов, отражающих луч обратно в резонатор и затем удаленных из зоны
экспозиции. Так были зарегистрированы спектры ДНК и выявлена их высокая
биологическая активность, вероятно, связанная с волновым типом «переноса»
генетико-метаболической информации [Гаряев, Леонова, 2003]. Представля-
ется, что квантовая нелокальность генетической (хромосомной) информации
как проявление ее тотальной распределенности (континуальности) в про-
странстве многоклеточных биосистем является частным случаем. В действи-
тельности в биосистемах по крайней мере шесть уровней нелокальности.
П.П.Гаряев
156
1-й уровень – организменный. Нелокальность здесь выражается в способ-
ности к регенерации, например у червей планарий. После разрезания таких
червей любая часть их тела дает при регенерации целый организм. Иными сло-
вами, в этом случае отсутствует привязка общего пула генетической информа-
ции к какой-то части биосистемы. То же относится к вегетативному размноже-
нию растений.
2-й уровень – клеточный. Из каждой клетки, а не только из зиготы, можно
вырастить целый организм. Для животных биосистем это затруднено, но воз-
можно. Каждая клетка – потенциальный континуум организма.
3-й уровень – клеточно-ядерный. Энуклеация ядер из соматических и поло-
вых клеток с последующим введением в них других ядер не препятствует раз-
витию нормального организма. Клонирование такого рода уже осуществляют
на высших биосистемах, например, на овцах. Каждое клеточное ядро — также
потенциальный континуум биосистемы. Локализации генетических потенций
на каких-то отдельных клетках нет. Половые клетки выполняют ту же роль, но
с гаплоидным набором хромосом, объединяясь в зиготе в двойной набор, как
и в соматических.
4-й уровень – молекулярный: рибосома «читает» информационную РНК не
только по отдельным кодонам, но и всю ее целиком с учетом контекста, то есть
нелокально, континуально.
5-й уровень – хромосомно-голографический. Геном обладает голографиче-
ской памятью [Gariaev et al., 1991; Гаряев, 1994], а это типично распределенная
(нелокальная) ассоциативная память. На этом и последующих уровнях нело-
кальность приобретает новое качество, дуалистический вещественно-волновой
характер, поскольку голограммы как вещество «прочитываются» электромаг-
нитными и/или акустическими полями, выносящими гено-волновую инфор-
мацию за пределы вещества хромосом. На сцену выходит физическое поле
или поля, как калибровочные структуры, размечающие будущее пространство-
время организма. Сюда же относится, видимо, голографическая память коры
головного мозга, задающая ментальные, смысловые и образные пространства,
калибрующие потенциальные действия высших биосистем в социуме как супе-
рорганизме. Это уже высший уровень социо-генетических процессов.
6-й уровень – квантовая нелокальность генома. До 6-го уровня нелокаль-
ность генетической информации реализуется в пространстве организма, а так-
же социума. 6-й уровень имеет особый характер и новое качество. Оно прояв-
ляется в рамках одной из форм квантовой нелокальности, а именно пермиссив-
ной, постулируемой в данной работе. В этом случае нелокальность мгновенно
реализуется как по пространству биосистемы, так и по ее собственному, «сжи-
маемому» до нуля, времени. Мгновенно распространяемые такими способами
гено-волновые программы, изоморфные вещественным, работают в организме
«здесь и там одновременно», поэтому утрачивает смысл семантическая кон-
Волновой геном. Теория и практика.
157
струкция «сначала и потом». И это стратегический фактор, необычайно важное
для многоклеточных биосистем эволюционное достижение. in vivo, рассмо-

Миллиарды клеток
организма должны «знать» друг о друге если не все, то очень многое, причем
мгновенно. Без явления «волновой информационной мгновенности» гигант-
ский многоклеточный континуум высших биосистем не способен целостно
координировать метаболизм, свои физиологические и другие функции. Меж-
клеточная диффузия сигнальных веществ и нервные процессы слишком мед-
ленны, инертны для этого. Даже если допустить, что в межклеточной передаче
участвуют знаковые электромагнитные поля со световыми скоростями, что до-
статочно обосновано, то и этого недостаточно. Необходим механизм именно
квантовой нелокальности, и он применим к генетическому аппарату, который
может выступать как мгновенно распределенный квантовый (волновой) объ-
ект, изоморфный вещественным хромосомам. Используя нелокальность, ге-
нетический аппарат высших биосистем создает удивительное явление, когда
в определенные моменты в «схлопнутом» пространстве-времени биосистемы
«здесь и там», «сначала и потом» работают как неразрывность, обеспечиваю-
щая организмам суперкогерентность, информационную сверхизбыточность,
сверхинформированность, связность и, как итог, целостность (выживаемость).
Проявлением этого, например, служит способность к регенерации органов и
тканей у низших организмов (гидры, черви, амфибии, ящерицы, ракообраз-
ные), способность, которая в значительной степени утрачена человеком. Но ее
можно активировать, учитывая развиваемые нами принципы волновой само-
организации биосистем. Иллюстрацией этого служит первое в мире успешное
приживление имплантированных слепому человеку донорских тканей с вос-
становлением зрения [Мулдашев, 2000]. В основу идеологии такой хирурги-
ческой операции и регенеративных процессов были положены наши модели
морфогенеза и голографической памяти генома. Ключевым моментом данной
операции явилось использование донорской сетчатки глаза как голограммы и
межклеточного вещества (аллоплант) как системы дополнительной координа-
ции постэмбрионального морфогенеза глаза, что было фактически предсказа-
но ранее [Гаряев, 1994].
Вместе с тем, теоретико-экспериментальные исследования здесь все еще
носят начальный характер и нуждаются в физико-математическом осмысле-
нии и развитии. Поэтому мы приводим формализованную модель фотонно-
радиоволновых процессов, порождаемых при взаимодействии лазерного пуч-
ка нашего устройства с веществом, процессов, которые в предположительном
плане можно рассматривать как основу ПЛР-спектроскопии и как одну из вер-
сий квантовых информационных событий в хромосомах.
В основе наших построений лежат идеи теории локализации света в дис-
персных пространственно скоррелированных системах. Явление локализации
света получило широкую известность с 1985 года после работы [Albada, 1985].
П.П.Гаряев
158
Сейчас это одна из наиболее динамично развивающихся областей физики, тес-
но переплетающаяся с такими проблемами, как, например, квантовая телепо-
ртация, новые методы записи и считывания информации и т.д.
В работе [Albada, 1985] исследовали отражение света от прозрачной кю-
веты, заполненной мельчайшими частицами латекса, взвешенными в воде, в
условиях, когда длина волны падающего фотона ( — среднее расстояние
между частицами). На фоне Френелевского отражения строго в направлении
назад наблюдался очень узкий пик интенсивности рассеянного света (Рис. 5).
Сигнал превышал фоновое значение в 2 раза. Для объяснения эффекта до-
статочно рассмотреть рассеяние на паре частиц, оказавшихся на пути фото-
на. Элемент траектории фотона, отразившегося в направлении строго назад,
есть расположенная между парой частиц бесконечно узкая петля. Предполо-
жим, что эту петлю фотон может пройти двумя способами — по ходу вращения
Рис.5. Схема эксперимента по наблюдению слабой локализации света.
Рис. 6 а) Два способа прохождения фотоном петли на его траектории в условиях сла-
бой локализации; б) разворот фотона между двумя частицами.
Волновой геном. Теория и практика.
159
часовой стрелки и наоборот. Эти два способа изображены на Рис. 6а). Они
неразличимы.
В таких случаях квантовая механика предписывает вычислять вероятность
Р разворота фотона следующим образом. Каждому из процессов сопоставля-
ется амплитуда вероятности а и вероятность разворота
(мы учли, что обе амплитуды под знаком модуля имеют одинаковые фазы — в
этом особенность движения по петле [14]). Если бы у нас была гипотетическая
возможность различить эти способы, вероятность разворота считалась бы со-
вершенно иначе и была бы в два раза меньше: . Тако-
ва формальная причина пика в направлении назад. Однако появление пика в
направлении назад вовсе не сопровождается соответствующим уменьшением
рассеяния света в каком-либо ином направлении. Как же быть в таком случае
с законом сохранения энергии и откуда взялись добавочные фотоны и почему
они не наблюдаются при отражении света от сплошного полупространства? И
третий вопрос. С чего мы взяли, что существуют два способа движения фото-
на между парой частиц? Если траектория фотона между частицами одномер-
ная прямая линия, то о каких двух различных способах ее обхода может быть
речь? Разворот фотона между двумя рассеивателями — однозначным образом
определенная процедура, изображенная на Рис. 6б.
Итак, нам очень бы хотелось, чтобы было два способа прохождения фо-
тоном бесконечно узкой петли между двумя частицами. Этого можно достичь,
если предположить, что топологическая размерность траектории фотона в
условиях слабой локализации d1. Только в этом случае мы можем разместить
внутри одной одномерной линии Рис. 6б две разных «линии» — топологиче-
ский объект, похожий на петлю, т.е. характеризующийся двумя способами его
обхода.
Существует изящная математическая конструкция, которая, с одной сторо-
ны очень похожа на то, что в физике называется линией или траекторией, а с
другой стороны, ее топологическая размерность d действительно меньше еди-
ницы. Более того, d=0. Речь идет о т.н. цепочечном множестве Антуана [Бол-
тянский, Ефремович, 1982]. Этот объект как нельзя лучше приспособлен и для
Рис. 7. Ожерелье Антуана.
П.П.Гаряев
160
описания процесса непрерывной генерации разномасштабных петель на тра-
ектории фотона.
Нульмерное множество Антуана (ожерелье Антуана) устроено следующим
образом. На первом этапе рассматривается затравочная «толстая» замкнутая
петля А1 . На втором — А1 заменяется цепочкой менее «толстых» звеньев А2,
находящейся внутри А1. Затем каждое звено А2 заменяется цепочкой еще бо-
лее мелких звеньев А3 А2 и т.д. Продолжая этот процесс, получим последо-
вательность А1 А2 А3 ... (см. Рис. 7). Пересечение этих множеств представ-
ляет собой нульмерное антуановское множество А*. Описанная конструкция
— простейший вариант антуановского множества.
Несмотря на то, что антуановская цепочка нульмерна, она не утрачивает
некоторых свойств обычной одномерной линии. Так, если с обычного нульмер-
ного множества А0 , например, с конечного множества точек легко можно снять
«продетое» через него кольцо, нигде не пересекая А0 , то проделать то же са-
мое с нульмерным множеством А* не удается.
Предположим, что траектория фотона в условиях сильной и слабой лока-
лизации является антуановским множеством с топологической размерностью
d=0. Отсюда следуют интересные выводы. Если фотон движется по антуанов-
ской траектории, то покинуть это множество ему довольно трудно. Он испыты-
вает проблемы с выходом в реальный мир с d=1,2,3 , подобные затруднениям
человека, находящегося в комнате без окон и дверей. Возможна и физическая
интерпретация механизма удержания света в системе, обусловленная нео-
бычной топологией антуановских траекторий. Замена реального трехмерного
Рис.8. Антуановские кольца на траектории фотона.
Рис.9. Переплетение антуановских колец.
Волновой геном. Теория и практика.
161
фотона нульмерным объектом приводит к сингулярному характеру распреде-
ления энергии вдоль траектории антуановского фотона. У такой траектории
появляется своеобразная «механическая жесткость». Переплетенные «жест-
кие» звенья антуановского множества сопротивляются любой попытке расце-
пления. Это также является причиной удержания фотона вблизи пары, точнее,
вблизи самого себя.
Возможен ли выход антуановского фотона в реальный мир? Узкий пик в на-
правлении назад при рассеянии света дисперсной системой в условиях слабой
локализации и есть не что иное, как испускание антуановских фотонов, ини-
циируемое светом.
Анализ ряда теории возмущений для фотонного пропагатора в системе ча-
стиц показывает, что имеются траектории, изоморфные множеству Антуана.
Эти траектории, похожие на петлю, составленную из двух частей, как коль-
цо наручников, представлены на Рис.8. Два полукольца (они не обязательно
одинаковые) смыкаются у верхней частицы. Сумма таких петель обозначена
нами тонированным кольцом. В процессе своего движения эти кольца траек-
тории могут переплетаться — см. Рис.9. В свою очередь, каждая пропагатор-
ная линия, из которых состоят переплетенные кольца (см. Рис.9), также есть
набор переплетенных колец меньшего масштаба (Рис.10) Так повторяется до
бесконечности.
Необходимым условием для локализации является очень сильная перенор-
мировка или уменьшение длины волны попадающего в систему фотона. Как
известно, в системах с большими значениями диэлектрической проницаемости
длина волны фотона int становится гораздо меньше длины волны падающего
фотона . Частота фотона при этом не изменяется — изменяется эффектив-
ная скорость фотона в соответствии с соотношением = 2/int. Нас инте-
ресует ситуация, при которой int0, иначе фотон не «уместится» на исчезаю-
Рис.10. Структура пропагаторной линии антуановского кольца.
П.П.Гаряев
162
ще малых звеньях антуановского множества. Эффективная скорость фотона
при этом становится нулевой.
Одним из объектов, где сильная перенормировка длины волны излучения
в действительности возможна, является фрактальный кластер, состоящий из
слабо поглощающих частиц-мономеров. Фрактальными называют гетероген-
ные системы, обладающие масштабной инвариантностью. Любой малый фраг-
мент системы при увеличении масштаба воспроизводит пространственную
структуру всей системы. Фрактальным кластером (ФК) называют обычно агло-
мерат микронных размеров, состоящий из нанометровых твердых частиц, удер-
живаемых вместе ван-дер-ваальсовскими силами. Фрактальные кластеры об-
разуются либо в результате сильно неравновесной конденсации паров твердо-
го вещества и последующей агрегации нанометровых частиц-мономеров, либо
на начальной стадии процесса кристаллизации из растворов или расплавов.
Масштабная инвариантность кластера обусловливает сравнительно мед-
ленное спадание парных корреляций в расположении его частиц. Парная кор-
реляционная функция устроена следующим образом:
где D — фрактальная размерность кластера, Lc — характерный размер
корреляционного блока. Фрактальная размерность определяет число частиц-
мономеров кластера N, находящихся внутри воображаемой сферы радиуса r:
N~rD . Значение D3 и необязательно целое — в этом специфика фрактально-
го кластера. В обычных плотных упаковках частиц парные корреляции спадают
существенно быстрее, исчезая по экспоненциальному закону на характерных
расстояниях порядка нескольких радиусов частиц. Масштабная инвариант-
ность ФК визуально отражается в его довольно рыхлой структуре. Плотность
частиц в объеме r3 фрактального кластера не постоянна, а пропорциональна
.
Причиной перенормировки являются дальнодействующие корреляции в
расположении частиц ФК, визуально выражающиеся в связности кластера и
наличии в нем большого числа пустот. Это объясняется следующим образом.
Рис.11. Удержание фотона между источником и детектором при упругом рассеянии на
фрактальном кластере.
Волновой геном. Теория и практика.
163
Пусть падающий на кластер фотон с длиной волны порядка характерного
размера кластера L улавливается какой-нибудь достаточно крупной полостью
ФК (резонансной полостью). Это улавливание приводит к росту эффективной
диэлектрической проницаемости кластера ( растет вблизи любого электро-
магнитного резонанса [Борен, Хафмен, 1986]). Возрастание инициирует, в
свою очередь, уменьшение длины волны фотона, т.к. . Фотон с
перенормированной длиной волны int находит другую полость, меньшего раз-
мера. Новое улавливание вновь стимулирует возрастание и новое уменьше-
ние int и т.д. В результате все полости кластера могут оказаться заполненными
перенормированными фотонами, в том числе и теми, чья длина волны int0.
Физика локализации света в фрактальных системах и схема расчета тако-
вы. Между источником и детектором излучения постоянно присутствует фотон,
«циркулирующий» по замкнутой петле (Рис.11). Его удерживает там переплете-
ние жестких антуановских колец на его траектории (Рис.12). Кольца образуют-
ся в результате многократного перерассеяния фотона на частицах-мономерах
фрактального кластера. В дальнейшем вычисляется амплитуда взаимодействия
пары виртуальных фотонов, которые находятся внутри области, обозначенной
как FC (фрактальный кластер), на Рис.12. Один из них соответствует верхнему
«берегу», второй — нижнему. Типичные процессы, формирующие эту ампли-
туду можно увидеть на Рис.12, если отбросить волнистые линии реальных фо-
тонов. Амплитуда взаимодействия ищется в виде решения соответствующего
уравнения Бете-Солпитера. Можно показать, что мнимая часть этой амплитуды
описывает удержание или локализацию фотона в системе.
Соответствующий расчет приводит к следующему выражению для диф-
ференциального сечения упругого рассеяния света кластером [Maksimenko,
1999]:
Рис.12. Физические причины удержания фотона.
П.П.Гаряев
164
(1)
где , — угол рассеяния, (x) — дельта-функция Дирака,
с — скорость света в вакууме, e — единичные векторы поляризации падающе-
го (i) и рассеянного (f) квантов, — частота падающего света и nf — единич-
ный вектор в направлении рассеянного фотона, N1 — число частиц в кор-
реляционном блоке, — диэлектрическая проницаемость материала частиц и
R — радиус частицы-мономера. Параметр t0 от слабо зависит от D. Мнимая
часть сечения описывает «поглощение», обусловленное локализацией. При
D3/2 это сечение очень велико.
При 0 дифференциальное сечение рассеяния становится чисто мни-
мым. Это означает, что при 0 никакого потока рассеянного кластером света
вообще не существует. Любой рассеявшийся «вбок» фотон улавливается кла-
стером и начинает колебаться вдоль соответствующего .
Не меньшим сюрпризом выражения
(1) для является сингулярность
рассеяния вперед. Имея в виду связь
между потоком рассеянного в направ-
лении излучения и плотностью по-
тока падающего излучения I, видно, что
сингулярность в сечении означает, что в
системе возможен конечный «ток» фото-
нов даже при нулевой плотности пото-
ка падающего излучения. Сингулярность
в направлении вперед описыва-
ет вынужденное излучение света из кла-
стера. Это типично «лазерный» эффект.
Когерентность вынужденного излучения
обеспечивается «нульмерностью» локализованных антуановских фотонов,
способностью к концентрации огромного из числа в малом объеме. Физиче-
ская причина когерентного сброса этих фотонов проста и наглядна. Любой
фотон, рассеявшийся «вбок», улавливается кластером и начинает осциллиро-
вать в нем вдоль направления рассеяния без права выхода из кластера. На его
траектории образуются антуановские кольца, переплетенные с соответствую-
щими кольцами локализованных фотонов. Именно это переплетение удержи-
Рис.13. Физические причины вынуж-
денного излучения света, локализо-
ванного в кластере.
Волновой геном. Теория и практика.
165
вает такой фотон в кластере. Больше всего таких колец у фотона, рассеиваю-
щегося на нулевой угол — мнимая часть имеет максимум при = 0
(см. выражение (1)). И в то же время только у такого фотона есть возможность
вырваться из кластера, описываемая действительной частью сечения. Этот фо-
тон, зацепившись своими кольцами за соответствующие кольца локализован-
ных фотонов, вытягивает их наружу (Рис.13). Так на языке антуановских колец
можно легко понять физику вынужденного излучения света.
Мы ожидаем, что подобного рода эффекты, а именно — локализация света,
имеют место в системе коррелированных зеркал устройства, описанного здесь.
Здесь локализация возможна между любой парой из большого числа всевоз-
можных комбинаций зеркал.
Спектр собственных возбуждений любой системы в немалой степени опре-
деляется ее границей или поверхностью. Типичный пример таких возбуждений
это плазмон-поляритоны на поверхности металла или поверхностные плазмо-
ны в малых металлических частицах. Существует ли возможность «считать» ха-
рактерные для такого рода возбуждений спектры и записать их на некотором
носителе или накопителе информации с целью, например, длительного хране-
ния и последующего прочтения? Мы расскажем о проблемах и перспективах
этих исследований.
Как известно, при отражении фотона от плоской поверхности состояние
его поляризации не меняется — это запрещено изотропностью задачи по от-
ношению к вращениям в плоскости поверхности. Казалось бы и при отражении
света от плоской пластины с двумя стенками ситуация не изменится. Однако,
это не так, если мы учитываем возможность локализации света между грани-
цами пластины. Подобного рода эффекты наблюдаются при рассеянии света в
направлении строго назад в однородном ансамбле мельчайших частиц [Макси-
менко и др., 1992]. Связано это с возможностью «вытаскивания» рассеянным
назад фотоном фотона, локализованного в системе. В этом случае поляризация
Рис.14. Схема типичного эксперимен-
та по записи ПЛР-спектра исследуемых
веществ, например, кристаллических
минералов.
П.П.Гаряев
166
отраженного света может измениться. Причина, по которой он «вытаскивает»
локализованный фотон, как мы знаем, связана не с фотон-фотонным взаимо-
действие, которым в данных условиях можно пренебречь, а с переплетением
антуановских колец рассеивающегося и локализованного фотонов.
Этот эффект, совмещенный с вращательно-колебательными и поляриза-
ционными характеристиками изучаемых объектов, можно использовать для
эффективного извлечения из объекта локализованных в нем его собственных
возбуждений (его «спектра»). Рассмотрим схему, представленную на Рис.14.
В ней фигурирует лазер, описанный выше, и кристалл, чей спектр мы хо-
тим «вытянуть» наружу. В конструкцию стандартного лазера внесено еще одно
изменение. Из него удалена полупрозрачная пластинка, расположенная под
углом Брюстера к оси лазера (назначение этой пластинки отсекать паразитный
свет не основной поляризации). Это делается для того, чтобы не мешать све-
0 1400 2800 4200 5600 7000
0
2
4
0 1400 2800 4200 5600 7000
0
2
4
литонных состояний, инициируемых на молекулах ДНК и РНК

Рис.15. ПЛР-спектры высокополимерного препарата ДНК из зобной железы теленка
(верхний спектр) и его спектрального «следа» на лазерных зеркалах (нижний спектр)
после удаления препарата из зоны зондирующего лазерного пучка. Натриевую соль
ДНК растворяли в дистиллированной воде в концентрации 1мг/мл, наносили каплю
на предметное стекло и закрывали покровным стеклом, получая «стопку». Его экспо-
нировали в лазерном луче в режиме возврата луча, прошедшего через «сэндвич», об-
ратно в резонатор в соответстствии со схемой на Рис.14. Контрольный спектр чистых
предметного и покровного стекол в используемом диапазоне частот не дал характер-
ных пиков, типичных для ДНК в составе «стопки».
Волновой геном. Теория и практика.
167
ту, отраженному от кристалла и изменившему свою поляризацию в результате
«вытаскивания» из кристалла локализованных фотонов, снова войти в резо-
натор и затем многократно повторить свой маршрут. Мы ожидаем, что эффек-
тивность «вытаскивания» локализованных фотонов, записавших информацию
об объекте, в такой системе окажется достаточно высокой для его экспери-
ментального наблюдения. Далее эти делокализованные фотоны могут снова
локализоваться, но уже в системе зеркал лазера. После этого мы убираем кри-
сталл, но «спектр» его возбуждений, локализованный в лазере, как мы ожида-
ем, будет еще какое-то время себя проявлять. Система будет воспроизводить
спектральную память об объекте, который уже выведен из области экспониро-
вания. Роль кристалла может выполнять любая система, в которой возможна
локализация поля. Например, это могут быть биологические объекты, в част-
ности, генетические структуры, которые имеют фрактальную жидкокристалли-
ческую упаковку. Вероятно, именно такого рода эффекты спектральной памяти
наблюдались в наших экспериментах (Рис.15).
Подчеркнем, что речь идет о возможности считывания лазерным излучени-
ем с фиксированной частотой 0 именно всего спектра объекта — в широком
частотном диапазоне. Дело в том, что лазерному фотону с частотой 0 «без-
различно», какой локализованный фотон «вытаскивать» из объекта: с той же
самой частотой 0 или с любой другой, если она имеется.
Совершенно неожиданное приложение идеи локализации света находят
в проблеме квантовой телепортации — мгновенной «передаче» послания на
произвольно большие расстояния. Эта мощная область исследований, начиная
с работ [Bennet et al., 1993; Bouwmeester et al., 1997], привлекает все большее
внимание биологов. Коротко напомним основные положения «классической»
теории квантовой телепортации.
Как известно, любая волновая функция пары фотонов (фотон 2 и фотон 3),
каждый из которых обладает двумя состояниями поляризации (горизонталь-
ной поляризацией и вертикальной поляризацией ), можно разложить
по четырем базисным состояниям (по так называемым состояниям Белла), ко-
торые образуют полную ортонормированную систему функций [22]
(2)
П.П.Гаряев
168
Состояние -(в дальнейшем оно нас будет интересовать больше, чем
остальные) обладает интересным свойством: при обнаружении одного из
фотонов с определенной поляризацией поляризация другого оказывается
противоположной.
Возможность экспериментально отличить одно из Белловских состояний
от других обеспечивается их различными симметриями. Из четырех состоя-
ний (2) первые три являются бозонными состояниями (их волновая функция
не меняет знак при перестановке частиц 2 и 3). Последнее состояние -—
фермионное (при перестановке 2 и 3 знак волновой функции изменяется). Эта
особенность состояния -позволяет выделить его в ряде хорошо описанных
в литературе экспериментов, использующих интерференцию двух специаль-
ным образом приготовленных световых пучков [Bouwmeester et al., 1997].
Имея в виду возможность работать далее с состоянием -, в дальнейшем
используется ставшая уже классической следующая экспериментальная схема
[Bennet et al., 1993; Bouwmeester et al., 1997; Кадомцев Б.Б., 1999]. Есть два
участника игры — Алиса и Боб, и источник пары фотонов, описываемых со-
стоянием -. Задача Алисы — передать имеющийся у нее фотон 1 Бобу, на-
ходящемуся как угодно далеко от нее. Однако, Алиса не пользуется обычным
классическим способом, а поступает следующим образом. Алиса и Боб одно-
временно получают пару фотонов 2 и 3, описываемую состоянием -23. Али-
са получает фотон 2, а Боб — фотон 3. Алиса «смешивает» фотон 1 и 2. При
этом в одном случае из четырех она имеет возможность наблюдать состояние
.
Как только она это обнаружит, немедленно фотон 3 переходит в началь-
ное состояние фотона 1. Причина этого следующая. Наблюдение Алисой со-
стояния -12 означает, что при каком-то состоянии фотона 1 фотон 2 будет
в противоположном по поляризации состоянии. Но поскольку фотоны 2 и 3
находятся также в состоянии -23, фотон 3 будет в состоянии, ортогональном
состоянию 2, т.е. в состоянии фотона 1. Таким образом, происходит телепорта-
ция фотона 1 от Алисы к Бобу, независимо от расстояния между ними. Телепо-
ртация осуществляется мгновенно.
Правда, при такой телепортации поляризационное состояние телепорти-
руемого фотона 1 Алисе неизвестно, т.к. фотон 1 смешивается с фотоном 2,
образуя состояние -12.
Описанная процедура телепортации безупречна с точки зрения формализ-
ма квантовой механики. Тем не менее, физический смысл базисных состоя-
ний Белла остается неясным, так же, как и нет полной ясности в разрешении
парадокса Эйнштейна-Подольского-Розена (ЭПР-парадокс) [Einstein, Podolsky,
Rosen, 1935], для описания которого эти состояния, собственно, и были введе-
Волновой геном. Теория и практика.
169
ны. Как понять, что при измерении поляризации одного из фотонов, нахо-
дящихся, например, в состоянии -, поляризация другого мгновенно оказы-
вается , несмотря на то, что их разделяет очень большое расстояние и любая
информация относительно состояния второго сможет поступить к нам спустя
вполне определенный промежуток времени.
Пары фотонов, описываемые состояниями (2) или их линейными комби-
нациями, называют обычно ЭПР-фотонами или перепутанными фотонами. До
тех пор, пока мы не поймем физическую причину мгновенных корреляций в
свойствах этих фотонов, мы не поймем физику телепортации, несмотря на всю
безупречность логических построений.
Как это не удивительно, но к проблемам ЭПР-
парадокса и телепортации можно подойти и с
другой стороны — с позиций существования ло-
кализованного света. Один из вариантов ЭПР-
парадокса следующий. Рассматривается, к при-
меру, s-рассеяние фотона сферической частицей,
т.е. рассеянная волна сферически изотропна (см.
Рис.16). Пусть рассеянный фотон подходит к де-
тектору в точке А (Алиса). Этот акт регистрации по-
зволяет нам сделать вывод, что в тот же самый мо-
мент времени этот рассеянный фотон достигает детектора, расположенного, к
примеру, в точке В (Боб), отстоящей от А на сколь-угодно большое расстояние.
Это при том, что любая информация из В в А может быть передана по истече-
нии только вполне определенного промежутка времени. Если не рассматри-
вать возможность сверхсветовой скорости распространения сигналов, понять
ситуацию можно следующим образом. Что если регистрируемый акт прихода
света в А связан вовсе не с рассеянным фотоном, а со сбитым из «трубки» АВ
локализованным «длинным» фотоном? Мы «ловим» его левый «конец». Тогда
в том, что в тот же самый момент времени происходит «регистрация» в точке
В его «правого» конца, нет ничего странного. Никакого сверхсветового рас-
пространения сигнала не происходит, как не происходит и распространения
сигнала вообще. «Длинный» локализованный фотон вытаскивается из «поло-
сти» за счет зацепления жестких антуановских колец локализованного и рас-
сеивающегося фотонов. Это зацепление аналогично рассмотренному выше за-
цеплению в фрактальном кластере.
Предположим теперь, что никакого фотона, рассеивающегося на частице
нет. А есть «полость» между Алисой и Бобом, заполненная локализованным в
ней фотоном. Алиса посылает в эту полость свой фотон. Этот фотон зацепля-
ет по известному нам механизму локализованный фотон и предоставляет его
Бобу. Таким образом, в результате действий Алисы, Боб немедленно получает
Рис.16. Схема эксперимен-
та по считыванию, записи
и хранению информации.
П.П.Гаряев
170
некоторую информацию, правда неизвестно какую, поскольку многие свойства
локализованного фотона никому неизвестны.
Как мы видим, в данном случае для мгновенной «передачи» сигнала вме-
сто пары ЭПР-коррелированых фотонов достаточно иметь дело с одним-
единственным локализованным фотоном (впрочем, при желании его можно
рассматривать как пару взаимодействующих между собой виртуальных фото-
нов — фотон верхнего берега и фотон нижнего берега рисунков 1 и 2). Кроме
того, в [Bouwmeester et al., 1997] ЭПР-пара телепортировала Бобу неизвестный
фотон Алисы. В нашем случае фотон Алисы, воздействовав на левый конец ни-
кому неизвестного локализованного фотона, предоставляет его правый конец
Бобу. В этом вся разница и сходство двух механизмов телепортации.
Противоречит ли телепортация основам специальной теории относитель-
ности, утверждающей, что скорость передачи информации не может превос-
ходить скорость света? Очевидно, нет. В случае телепортации беннетовского
типа [Bennet et al., 1993; Bouwmeester et al., 1997] мгновенно передается ни-
кому неизвестный сигнал. В рамках нашей модели вообще ничего не передает-
ся. Боб получает то, что уже находится рядом с ним, но до поры до времени ему
недоступно. Информация уже предсуществует. Алиса мгновенно «разрешает»
Бобу взять ее. Поэтому такую модификацию квантовой телепортации (нело-
кальности) мы назвали пермиссивной (от английского «permission» – разре-
шение). Надо отметить также, что такая нелокальность распространяется, ви-
димо, и дальше, поскольку в нашем случае фотоны, модулированные объектом,
мгновенно (нелокально) превращаются в радиоволны, хранящие «фотонную
поляризационную информацию».

Возможно также, что в наших экспериментах
зондирующие объект и интерферирующие встречные фотоны записывают ди-
намичную поляризационную голограмму объекта, например ДНК, и превраща-
ют ее в биоактивную радиоволновую, изоморфную фотонной, голограмму.
Рассмотрим одну из возможных причин генерации радиоволн ПЛР-
спектрометром. Речь пойдет о новом механизме неупругого рассеяния света
в электронных системах — в данном случае в системе металлических слоев
зеркальных покрытий резонатора лазера, являющегося основным элементом
спектрометра. Этот механизм отличается от традиционного комбинационного
рассеяния фотонов. В отличие от дискретного набора стоксовских и антисток-
совских пиков спектр рассматриваемого неупруго рассеянного света является
непрерывным и занимает весь диапазон частот от 0i до 2i, где i — часто-
та падающего фотона. Физика рассматриваемого неупругого рассеяния очень
проста. Мы установим основные его закономерности на примере неупругого
рассеяния с возбуждением объемных и поверхностных плазмонов в малой
металлической частице. Поверхностными плазмонами называют собственные
электромагнитные моды мельчайших металлических частиц. Они связаны с
собственными колебаниями взаимодействующих через кулоновский потенци-
Волновой геном. Теория и практика.
171
ал электронов проводимости частицы. Эти моды проявляют себя как отчетли-
вые резонансы в спектрах упругого рассеяния и поглощения света малыми ме-
таллическими частицами. Частоты поверхностных плазмонов в зависимости от
концентрации электронов проводимости внутри частиц принадлежат границе
видимого-УФ света и определяются следующей формулой:
где l = 1,2,3... , а 0 — классическая плазменная частота неограниченного
электронного газа;
где n0 — плотность электронов проводимости в металле, e и m — заряд
и масса электрона. Возбуждение с l = 1 называют дипольным поверхностным
плазмоном, а возбуждение с частотой 0 — объемным плазмоном. Подобно-
го рода колебания существуют и в тонких металлических пленках, которыми
обычно моделируют зеркальные покрытия, типа тех, что используются в рас-
сматриваемом лазере. Здесь их называют плазмон-поляритонными модами, их
свойства иные, но на данном этапе мы интересуемся лишь физикой явления.
Классический механизм неупругого рассеяния
света частицей заключается в следующем. Подлета-
ющий к частице фотон с энергией ћi возбуждает в
ней флуктуацию электронной плотности, сбрасывая
на это часть своей энергии ћ. Энергия вылетающе-
го фотона ћf =ћi-ћ. Этот процесс символически
изображен на Рис. 17. Заштрихованный уголок —
флуктуация электронной плотности , которая есть
суперпозиция большого числа электронно-дырочных
пар, возбуждаемых фотоном. Сечение процесса осо-
бенно велико, если фотону удается «раскачать» дипольный поверхностный и
объемный плазмоны. Для частицы, чей размер много меньше длины волны под-
летающего фотона, дифференциальное сечение неупругого рассеяния следую-
щее [Lushnikov et al., 1982]:
, (1)
Рис. 17. Классическая
схема неупругого рассея-
ния фотонов.
П.П.Гаряев
172
где nf — единичный вектор в направлении рассеянного кванта, — угол
рассеяния, R — радиус отдельной частицы пары, r0 и 0 — классический ради-
ус электрона и комптоновская длина волны электрона соответственно.
Если энергии, сброшенной фотоном, хватит на возбуждение плазмонов i–
f0 , то
(2)
Как мы видим из анализа выражения (1), возможен только дискретный
сброс энергии фотона, соответствующий возбуждению объемного и дипольно-
го поверхностного плазмона. Это отражено присутствием дельта-функций Ди-
рака в соответствующем выражении. Сечение процесса меньше сечения упру-
гого рассеяния света частицей в r00/R3 раз.
Предлагаемый нами механизм принципиально иной. Предположим, что
между источником излучения и детектором непрерывно «циркулирует» по
замкнутой петле фотон, многократно обмениваясь сам с собой флуктуациями
электронной плотности, возбуждаемыми в некоторой системе рассеивателей,
находящейся между источником и детектором. Заштрихованные петли опи-
сывают распространение флуктуации электронной плотности в системе рас-
сеивателей — это так называемые приводимые поляризационные операторы
плотность-плотность или просто корреляторы электронной плотности. Волни-
стые линии — волновые функции реальных фотонов, горизонтальные линии
— фотонные пропагаторы. Например, верхняя вершина произвольной нечет-
ной петли описывает рождение флуктуации электронной плотности фотоном с
энергией i за счет уменьшения его энергии на , а нижняя — ее схлопывание
за счет получения фотоном энергии обратно. Таких петель на траектории
Рис.18. Предлагаемый механизм неупругого рассеяния фотонов.
Волновой геном. Теория и практика.
173
фотона может быть сколько угодно. Наш фотон бесконечное число раз обме-
нивается энергией сам с собой в процессе неупругого рассеяния. В результа-
те возникает своеобразное обменное взаимодействие фотона с самим собой,
аналогичное обычному обменному взаимодействию квантовой химии.

Именно
это взаимодействие удерживает фотон в «полости» между источником и детек-
тором, обосновывая наше предположение о возможности столь странной, на
первый взгляд, «циркуляции» фотона между источником и детектором.
Дифференциальное сечение рассматриваемого процесса имеет вид
(3)
где ei и ef -единичные вектора поляризации и — сброшенная частота.
Между выражениями (2) и (3), несмотря на их внешнее сходство, имеет-
ся принципиальная разница. В рамках классического механизма возможен
только дискретный сброс энергии падающего фотона, соответствующий воз-
буждению объемного (с частотой 0) и дипольного поверхностного плазмонов
(частота 1) в частицах (любой другой сброс энергии запрещен фигурирую-
щими в (1) -функциями). Что касается предлагаемого механизма, то красный
сдвиг частоты падающего фотона может быть любым в интервале. Если i
, результатом процесса является наблюдаемая экспериментально генерация
радиоволн.
Наряду с «красным» смещением возможен и «голубой» сдвиг частоты фото-
на... Таким образом, спектр неупруго рассеянного света с учетом локализации
должен занимать весь диапазон частот от 0 до 2i . Подобного рода эффекты
действительно наблюдаются в экспериментах по гигантскому комбинационно-
му рассеянию света молекулами, адсорбированными на поверхности мельчай-
ших металлических частиц — его называют «гигантский белый фон», и он до
сих пор остается загадкой.
Процессы Рис. 17 i при качественно объясняют повышенный фон ра-
диоизлучения рассматриваемого лазера. Количественный расчет безусловно
требует учета специфики системы.
Дополнительные теоретические подходы здесь, возможно, лежат в эффек-
тах так называемого слабого воздействия [Чукова, 2002]. Видимо, регенера-
ционные и цитопротекторные эффекты в наших экспериментах носят эндоэр-
гический характер, когда даже слабо поглощаемая биопрепаратами энергия
когерентного красного поляризованного лазерного излучения идет на увели-
чение свободной энергии Гельмгольца, аккумулированной в химических свя-
зях метаболитов биопрепаратов, что приводит к существенным биоэффектам.
П.П.Гаряев
174
Атомы информационных макромолекул (ДНК, РНК, белков), взаимодействуя с
лазерным лучом, вместе с энергией квантов света приобретают и их момент ко-
личества движения, что создает инверсную заселенность ядерных зееманов-
ских уровней, т.е. происходит так называемая химическая поляризация ядер.
Квантовый выход поляризации, т. е. число избыточных ядерных спинов на
верхнем зеемановском уровне, приходящееся на каждый поглощенный квант
света, может составлять 30%. Инверсно заселенная протонно-спиновая систе-
ма может испускать кванты с энергией порядка 6,5•10-26 Дж, которые соответ-
ствуют частотам около 100 МГц [Бучаченко, 1979].
Развивая и детализируя сказанное, можно думать, что при сканировании
биопрепаратов лазерным светом возникают комбинационные частоты, захва-
тывающие синий и УФ диапазон. Кроме того, как мы ранее предлагали в со-
ответствующей модели локализованного света, происходит преобразование
частот в диапазоне от 2 омега до нуля [Прангишвили, Гаряев и др., 2000(б)].
И кроме того, при сканировании биопрепаратов имеет место широкополосное
радиоизлучение газового разряда лазера. Учитывая это, полагаем, что в наших
экспериментах биопрепараты-доноры сканируются («считываются» лазером)
многочастотным путем. Метаболизирующие биохимические составляющие
биопрепаратов, которые взаимодействуют с динамически поляризованным
красным светом зондирующего лазера (и широким спектром дополнительных
излучений), могут генерировать электромагнитные радиочастотные колеба-
ния. В этой ситуации препараты поджелудочной железы и селезенки высту-
пают в роли своеобразных органно-молекулярных радиостанций, где каждый
вид их молекул имеет свои характерные частоты, которые могут усиливаться
благодаря стохастическим резонансам. С другой стороны, определенные типы
молекул пораженной аллоксаном поджелудочной железы больных животных
и/или стволовые клетки их крови могут резонансно поглощать такое радиоиз-
лучение, которое несет информационную составляющую для запуска биохими-
ческих реакций, которые приводят к регенерации тканей поджелудочной же-
лезы и защитным антиаллоксановым процессам. Это не исключает существен-
ной роли ранее обсуждавшихся механизмов, связанных с телепортационными
и голографическими характеристиками генома биопрепаратов-доноров. Обра-
тимся к известным положениям химии и физики www.chem.msu.su/rus/publ/Buchachenko/buch5.html, задающим квантовый сценарий рассматривае-
мых генетико-биохимических событий. В ансамбле молекул-продуктов с ин-
версной населенностью в зеемановском резервуаре запасается энергия; она
может растратиться в тепло (через спин-решеточную магнитную релаксацию),
но может превратиться в стимулированное излучение на зеемановской ядер-
ной частоте. В этом случае реакция действительно становится радиочастотным
эмиттером, квантовым генератором с химической накачкой (подобно химиче-
ским лазерам). Это новое явление — радиоизлучение химической реакции
Волновой геном. Теория и практика.
175

— сначала было предсказано теоретически, а затем обнаружено эксперимен-
тально. Оно возникает, когда энергия зеемановского резервуара превосходит
порог генерации; тогда движение ядерных спинов спонтанно становится коге-
рентным, и такая когерентная система ядер становится квантовым генерато-
ром, излучающим в микроволновой области. Но это лишь одна сторона хими-
ческой радиофизики. Химическая реакция может быть не только генератором,
но и приемником микроволн. Прием на химическом уровне следует из прин-
ципов спиновой химии: резонансное микроволновое излучение стимулирует
триплет-синглетную конверсию радикальных пар (или пар других спиновых
носителей) и изменяет выход химических продуктов. Таким образом магнитно-
спиновые эффекты делают биохимическую реакцию химическим приемником
микроволнового излучения. Более того, такой прием можно осуществлять се-
лективно. Если микроволновая накачка затрагивает все радикальные пары
(биохимических субстратов), то общий результат сводится к изменению вы-
хода продуктов реакции на резонансных частотах. Этот эффект назван магнит-
ным резонансом, детектируемым по выходу продуктов реакции — РИДМР (от
английского reaction yield detected magnetic resonance, RYDMR). Если накачка
селективна и затрагивает только радикальные пары с магнитными ядрами, воз-
никает явление — радиоиндуцированный магнитный изотопный эффект (РИ-
МИЭ). И, наконец, если микроволновая накачка селективна еще и по ориента-
ции ядерных спинов (т.е. затрагивает ансамбли радикальных пар с избранной
ориентацией ядерных спинов), то появляется стимулированная поляризация
ядер (СПЯ). Это связано с т.н. спиновым катализом. Он примечателен тем, что
спиновая конверсия реагентов индуцируется парамагнитной частицей — спи-
новым катализатором. Конверсия происходит в результате обменного взаимо-
действия катализатора (фермента) с реагентами. Спиновый катализ ускоряет
рекомбинацию радикалов, уакс-изомеризацию соединений с двойной связью
(на семь-восемь порядков), рекомбинацию спин-поляризованных атомов и т.
д. Возможно, что спиновый катализ действует и в биохимических процессах
указанного процесса регенерации поджелудочной железы и в цитопротектор-
ном эффекте. В основе спиновой химии и химической радиофизики лежит ма-
нипулирование электронными и ядерными спинами. Когда такие манипуляции
производит сама химическая реакция, появляются магнитно-спиновые эффек-
ты, и в их числе — генерация микроволн, когда реакция становится молеку-
лярной радиостанцией. Когда манипуляции со спинами осуществляются под
воздействием микроволн, рождаются и другие магнитные эффекты второго
поколения. Они служат индикатором приема микроволн. И спиновая химия, и
химическая радиофизика тесно связаны, но у них есть и самостоятельные за-
дачи. Первая разрабатывает новые принципы управления химическими реак-
циями (в том числе и с помощью микроволн), вторая имеет крупный приклад-
ной биомедицинский аспект.
П.П.Гаряев
176
аковой нагрузкой вихревых со-

В связи с версией молекулярно-тканевых «радиостанций» возникает прин-
ципиальный вопрос о причине высокой проникающей способности мШЭИ. Как
мы помним, одна из групп крыс в наших экспериментах была помещена в изо-
лированное бетоном подвальное помещение, и тем не менее, эффект воздей-
ствия мШЭИ на животных был достоверно зафиксирован. Если биологически
(морфогенетически) действующая часть мШЭИ занимает микроволновый диа-
пазон зеемановского резервуара, то этот участок спектра мШЭИ будет отфиль-
трован бетонными перекрытиями подвального помещения, где находились
крысы в момент волнового воздействия на них. Но крысы воздействие воспри-
нимают. Каким образом? Возможное объяснение состоит в следующем. Элек-
троны зеемановских уровней энергий всех метаболитов, включая генетиче-
ские структуры, находясь в потенциальной «энергетической яме», испытывают
сверхтонкий лэмбовский сдвиг этих уровней порядка 1000 МГц. Он обусловлен
существованием продольных фотонов ядер атомов, создающих его продоль-
ное (электростатическое) поле, которое дипольно возмущает вакуум и с этим
возмущением взаимодействуют двигающиеся орбитальные электроны атома. В
свою очередь, эти электроны имеют собственное электростатическое поле, со-
стоящее из аналогичных продольных фотонов. Таким образом, атомная систе-
ма электронов (переменная во времени) индуцирует вокруг себя составное пе-
ременное продольное электрическое поле, которое в форме продольной элек-
трической волны (ПЭВ) двигается мгновенно во всём окружающем простран-
стве до бесконечности.

Вектор Умова-Пойтинга этой волны равен нулю, т.е.
энергия-импульс данной атомной системой не излучается. Однако существуют
вихри продольного электрического поля Максвелла, описываемого веществен-
ной частью бикватернионов [Березин и др., 2003], которые могут переносить
информацию, имеющую численный энергетический эквивалент Бриллюэна-
Шеннона. Полученная таким путем ПЭВ, обладая аномально высокой прони-
кающей способностью, проходит почти без затухания через различные пре-
пятствия (металлические экраны, ферромагнетики и диэлектрики, бетон).
Ядра клетки и их основной компонент – ДНК – возбуждают солитоны [Смелов,
2001] связанных волн электронов и гиперзвуковых колебаний жидкокристал-
лических хромосомных структур, т.е. электрон-вибронные колебания [Берсу-
кер, 1976] или электрон-ядерные волновые колебания двойной спирали ДНК.
Указанные электрон-вибронные волны переизлучают (рассеивают) падающую
ПЭВ обратно в эфир и могут приниматься другими биосистемами подобными
той, на которую воздействует первичная волна возбуждения ПЭВ.

В силу высокой добротности ~1014 всех электрон-вибронных колебатель-
ных систем они обладают высокой чувствительностью, исчисляемой долями
планковского кванта энергии в расчёте на один элемент когерентной коле-
бательной цепочки, которая, например, может быть спиралью ДНК или мем-
браной клетки. В открытых состояниях спирали ДНК, инициируемых тепловым
Волновой геном. Теория и практика.
177
движением в живой клетке, электрон-вибронные колебания существуют в виде
солитонных (геликоидальных, винтовых, вихревых) движений атомов цепочки.
Это так называемые солитоны Салерно-Маслова, и они способны к считыванию
информации с «текстов» ДНК-РНК последовательностей. Излучение таких «ин-
формационных» солитонов генерируются электрон-вибронными колебаниями
ДНК и РНК. При этом считанная с генетических молекул информация может
передаваться другим клеткам (и за пределы биосистем) эстафетно по меха-
низму рассеяния с изменением частот ПЭВ, излученных в область радиочастот
и акустических частот. Причём информационное радиоизлучение электрон-
вибронных колебаний в форме ПЭВ на определённых частотах, в принципе,
может управлять биохимическими процессами.

И наоборот, биохимические
реакции в препаратах, зондируемых поляризованным лазерным излучением,
могут генерировать электромагнитные радиочастотные колебания.

ППГ написал(а):Не прошло и пяти лет, как Зоркий Сокол увидел, что в тюрьме нет крыши...

Не видеть разницы между МГц и КГц - это сильно... И кто-то ещё верит этому неучу ?

А в целом видно. что пассажиру изо всех сил нужно продавать свою лабуду. Поэтому чем больше напишешь - тем лучше - авось и проглотят...

Надо посмотреть, что трещит в эфире на 640 кГц... наверное радиостанция Маяк ?
ППГ написал(а):Потому и не едут, что Ваша дремучесть видна за сотню килОметров... только бывшие авиатехники клюют от безы(и)сходности...

www.radioplaneta.ru/forum/viewtopic.php?f=5&t=1950

Tecsun S 2000 первый опыт

chigsrOck 13 фев 2010 22:09
Сегодня купил Tecsun S 2000 и стал так сказать радиолюбителем
ФМ работает замечательно, в авиа-диапазоне нашел какие-то переговоры летчиков на частоте 125.300, а так в основном пусто...
Основные надежды я возлагал на коротковолновый диапазон, однако я уже весь вечер не могу настроиться ни на одну коротковолновую станцию! Почти на всех частотах он трещит, автонастройка тоже ничего не находит...пробовал ssb, минут 5 крутил валкодер и тоже ничего не нашел, с длинными волнами та же штука - автосканироание зацикливается, не останавливаясь ни на одной станции.
Если не считать фм-диапазон, который мне не нужен, приемник ловит от силы 5-7 станций, и то не очень уверенно, это как-то настрораживает, учитывая что со старым sony, который я мучил еще в раннем детстве, никогда таких проблем не было. Живу на сереве москвы на 11 этаже?!
Просьба опытных радиолюбителей и владельцев аналогичных приемников от грюндика и етона помочь советами
.............................................
дальше ещё интереснее....

Тятя! Тятя! Наши сети притащили мертвеца...

чайник555 написал(а):Коли на сереве, так приезжайте ко мне на Тишинку в центре Москвы, вместе и половим мШЭИ на всех диапазонах, включая КГц. Правда, был у меня уже один стукачок с ником 'Корж'. Пришел, понюхался, поспрашивал. Посмотрел на все, смылся. Потом в одном из форумов пришлось ловить его на лжи. Так и чайницу поймаю.
Впрочем, чайница в сибирь укатана, так что не встретимся. Тогда кто другой приходите, кто поближе.

Отредактировано ППГ (2010-09-16 07:51:37)

И еще разок:

Теперь о принципиальной схеме экспериментов. Она проста. Детали найдете в наших последних публикациях.
Луч лазера (632,9нм), зондирующий препарат, отражается обратно в резонатор лазера. При этом радиоприемник регистрирует сигнал в диапазоне 640-660 КГц. При разьюстировке или перекрытии луча сигнал пропадает, остается фон, резко отличный от сигнала. Сигнал и есть то самое мШЭИ. Механизм преобразования частот описан в моей 3-й монографии по теории локализованных фотонов В.В.Максименко (ссылка на совместную статью:
УДК 575.17
СПЕКТРОСКОПИЯ РАДИОВОЛНОВЫХ ИЗЛУЧЕНИЙ ЛОКАЛИЗОВАННЫХ ФОТОНОВ: ВЫХОД НА КВАНТОВО-НЕЛОКАЛЬНЫЕ БИОИНФОРМАЦИОННЫЕ ПРОЦЕССЫ. Датчики и Системы, №9 (18), с.2-13, (2000г).
И.В.Прангишвили, П.П.Гаряев, Г.Г.Тертышный, В.В.Максименко, А.В.Мологин, Е.А.Леонова, Э.Р.Мулдашев.
www.wavegenetics.jino-net.ru/zip/Transform.zip)

Отредактировано ППГ (2010-09-16 08:19:13)

Vladimirovich написал(а):Ладно, поймали на невнимательнсти. Ловим 640-660КГц. Но и у вас рыльце в пушку, когда поймал вас на том, что пытаетесь путать приведенные мной спектры, причем, как видно, намеренно. Все средства хороши, лишь бы оболгать? Напомнить? Зря уподобляетесь чайнику и паулите.

По Максименко, преобразование частот происходит от 2 омега (двойная частота лазера - делите 632,9нм пополам) до нуля омега - бесконечно длинные волны. Ловите...

PS: Вы еще не научная общественность.

ППГ написал(а):Научная общественность - это чукча и прохожий!

ППГ написал(а):Ну тогда вопрос к Петровичу о знаменитой частоте Михаила Баранова 44100 Hz - это тоже ложь?

Для Васи П .... мы не будем Вам напоминать, что когда Вам предлагали сравнивать спектры мШЭИ и указывалась какой конкретной программой надо пользоваться, что бы мысли Ваши не путались, а именно GoldWale v5.23 Вы чудесным образом использовали программу WaleLab 6 отличительной чертой которой является запрос на профиль файла, где нужно указать его характеристики, по умолчанию выполняется с запросом минимального объема ....
в результате Вы искусственно мягко говоря пудрили нам тут мозги некими не соответствиями и обрезаниями частот ... Ваше умение переводить разговор на явно несущественные детали просто восхищает... Если Вы уже знаете ответ, не лучше ли предложить ВАРИАНТ ЭТОГО ОТВЕТА ... так будет более конструктивнее ...
Далее Ваши Знания лучше бы использовать по возможному описанию этого процесса ... так как уже видно, что этот процесс сканирования биомматериалов в принципе возможен и делается во многих лабах ... просто получаемый материал в виде мШЭИ по указанной методике несет больше информации и ЦЕННОСТЬ связанная с ним не пошла сразу в корзину неудач, а хотя бы проверилась на опытах ... что конечно и удивило многих ...

Чукча не из Сибири написал(а):Очередная ложь загнанного барана: и Петрович в постах #147,#148,#150 и я использовали одну и ту же програму - WaveLab:

PauLita написал(а):Может Вам лучше попробовать другую программу - WaveGeneticLab ?

Отредактировано limarodessa (2010-09-16 09:27:16)

ППГ написал(а):Это совершенно напрасный выпад. Я лицо незаинтересованное. Причем не понимаю, какие же спектры я путал...
Смотрю на картинки - вижу герцы и килогерцы. Как они связаны с 640 кГц ( пусть не МГц) тоже пока неясно....

Вася П ... по смотрите внимательно пп 136 где программа Ермизин.мр3 представлена в программе GoldWale v5.23 , и следующий Вас пост 137 где оная представлена Вами в программе WaleLab 6 ...и это Вы называете не подтасовка ... Далее везде идет разговор о сравнении файла Ермизин.мр3 однако ППГ... Вам показывал сравнение других файлов а не этого... и на это уже указывалось в посте 158 ....
ps
я понимаю что Ваши высказывания ... это эмоциональные паузы вашего раздражения .... пожалуйста пейте чаще валерьянку, что бы избавить других от этих Ваших вспышек раздражени...